Геометрический объект — Википедия

Геометри́ческий объе́кт (англ. geometric object), или ${\displaystyle G}$-объект — любая точка пространства представления данной фундаментальной группы ${\displaystyle G}$^[1].

В качестве примера приведём два разных пространства представления проективной группы ${\displaystyle P(3,\mathbb {R} )}$^[2]:

• трёхмерное проективное пространство ${\displaystyle P_{3}}$;
• четырёхмерное многообразие ${\displaystyle M_{4}}$ прямых из ${\displaystyle P_{3}}$.

Теория геометрических объектов — раздел дифференциальной геометрии, основанный на теории представления групп. Применение метода внешних дифференциальных форм позволяет ввести дифференциальные критерии теории геометрического объекта, превращающие её в эффективный аппарат дифференциально-геометрического исследования пространств с фундаментальными группами, а также обобщённых пространств (расслоенных пространств, пространств со связностью, дифференцируемых многообразий, снабженных различными дифференциально-геометрическими структурами)^[1].

Историческая справка[править | править код]

Для случая трёхмерного евклидова пространства понятие геометрического объекта, по существу, встречается уже у Феликса Клейна^[3]. При этом Клейн все геометрические объекты считает заданными как функции объединения нескольких геометрических объектов, компоненты которых — координаты фиксированных точек^[4].

Термин «геометрический объект», в противовес термину «инвариант», появился впервые в 1930 году у Схоутена и Ван Кампена^[5][6].

Первая попытка систематического построения теории объектов и геометрических объектов была сделана Александром Вундгейлером (Alexander Wundheiler, 1902—1957) в докладе, посвящённом классификации геометрий с помощью инвариантов группы движений пространства, предложенной в 1872 году Феликсом Клейном (так называемая Эрлангенская программа)^[7], на первой Международной конференции по тензорной дифференциальной геометрии и её приложениям в Москве в 1934 году^[8].

Пространство геометрического объекта[править | править код]

Геометрический объект присоединён к своей фундаментальной группе ${\displaystyle G}$. Пространство представления фундаментальной группы, точкой которой является геометрический объект, называется пространством геометрического объекта в широком смысле слова, или обобщённым однородным пространством. Группа преобразований пространства геометрического объекта, реализующая его фундаментальную группу, называется фундаментальной группой геометрического объекта^[1].

Для данного пространства представления фундаментальной группы два его геометрических объекта эквивалентны, если один из них может быть преобразован в другой с помощью преобразования этой фундаментальной группы. Каждая система интранзитивности пространства представления, то есть множество всех эквивалентных между собою геометрических объектов^[9], называется пространством геометрического объекта в собственном смысле^[1].

Представление называется транзитивным, если существует преобразование фундаментальной группы, преобразующее одну произвольно заданную точку в другую произвольно заданную точку^[9]. Пространство представления фундаментальной группы называется однородным, или пространством Клейна^[2], если в нем реализовано истинное транзитивное представление этой группы. Во всяком пространстве истинного транзитивного представления конечной группы существует репер, состоящий из конечного числа точек^[10].

Пространство реперов[править | править код]

Пусть в пространстве данного геометрического объекта реализовано истинное транзитивное представление. Тогда, подвергая пространство представления и с ним данный репер всевозможным преобразованиям фундаментальной группы ${\displaystyle G}$, получают полное пространство реперов, в котором осуществляется просто транзитивное представление группы ${\displaystyle G}$. Это пространство отождествляется с параметрическим пространством фундаментальной группы ${\displaystyle G}$. Если принять его произвольную точку (репер) за исходную и сопоставить ей единичный элемент группы ${\displaystyle G}$, то все точки этого пространства приводятся во взаимно однозначное соответствие с элементами группы ${\displaystyle G}$. Групповые параметры могут рассматриваться как параметры подвижного репера^[11].

Между реперами пространства реперов и элементами фундаментальной группы можно установить также и взаимно однозначное соответствие, когда каждому элементу ${\displaystyle S_{a}}$ группы поставлен в соответствие некоторый репер ${\displaystyle R_{a}}$, полученный из произвольно зафиксированного начального (абсолютного) репера ${\displaystyle R}$ правым (левым) сдвигом при помощи элемента ${\displaystyle S_{a}}$: ${\displaystyle R_{a}=RS_{a}}$. Текущему элементу ${\displaystyle S_{u}}$ будет соответствовать текущий «подвижной» репер ${\displaystyle R_{u}}$. Каждая точка ${\displaystyle X}$ пространства представления фундаментальной группы определяется относительно репера ${\displaystyle R}$ своими координатами ${\displaystyle {\tilde {X}}^{K},K=1,2,\ldots ,N,}$ называется абсолютными координатами, или абсолютными компонентами, геометрического объекта ${\displaystyle X}$^[11].

Основные функции, определяющие геометрический объект[править | править код]

Относительными координатами, или относительными компонентами, ${\displaystyle X_{u}^{K}}$ геометрического объекта по отношению к реперу ${\displaystyle R_{u}=S_{u}^{-1}R}$ называются абсолютные компоненты геометрического объекта, в который рассматриваемый объект ${\displaystyle X}$ превращается при помощи преобразования, переводящего подвижный репер ${\displaystyle R_{u}}$ в абсолютный репер ${\displaystyle R}$:

${\displaystyle X^{K}=S_{u}{\tilde {X}}^{K}}$ и ${\displaystyle X^{K}=f^{K}(u^{s},{\tilde {X}}^{J}),}$

${\displaystyle J,K=1,2,\ldots ,N,s=1,2,\ldots ,r,}$

где ${\displaystyle u^{s}}$ — групповые параметры ${\displaystyle r}$-членной группы. Относительные компоненты ${\displaystyle X^{K}}$ фиксированного геометрического объекта удовлетворяют вполне интегрируемой системе дифференциальных уравнений

${\displaystyle dX^{K}-\xi _{s}^{K}\omega ^{s}=0}$,

где ${\displaystyle \omega ^{s}=\omega ^{s}(u,du)}$ — левоинвариантные формы фундаментальной группы и ${\displaystyle \xi _{s}^{K}=\xi _{s}^{K}(X^{J})}$. Эта система дифференциальных уравнений называется системой дифференциальных уравнений инвариантности геометрического объекта, а также системой дифференциальных уравнений представления фундаментальной группы с инвариантными формами ${\displaystyle \omega ^{s}}$. Функции ${\displaystyle \xi _{s}^{K}}$ называются основными определяющими геометрический объект функциями (или определяющими представление функциями)^[11].

Основная теорема[править | править код]

Сформулируем основную теорему теории представлений группы Ли, которая называется первой теоремой Ли — Картана^[12][13].

Теорема. Система вида

${\displaystyle dX^{K}-\xi _{s}^{K}\omega ^{s}=0,K=1,2,\ldots ,N,s=1,2,\ldots ,r}$

тогда и только тогда является системой дифференциальных уравнений инвариантности геометрического объекта с относительными компонентами ${\displaystyle X^{K}}$ и фундаментальной группой преобразований, когда^[11]:

• коэффициенты ${\displaystyle \xi _{s}^{K}}$ являются функциями только от переменных ${\displaystyle X^{K}}$;
• данная система вполне интегрируема.

Необходимыми и достаточными условиями полной интегрируемости системы дифференциальных уравнений инвариантности геометрического объекта является выполнение структурных уравнений Ли для определяющих объект функций ${\displaystyle \xi _{s}^{J}(X^{K})}$:

${\displaystyle {\frac {\partial \xi _{p}^{J}}{\partial X^{K}}}\xi _{q}^{K}-{\frac {\partial \xi _{q}^{J}}{\partial X^{K}}}\xi _{p}^{K}=C_{pq}^{s}\xi _{s}^{J},p,q,s=1,\ldots ,r.}$

Дифференциальные формы

${\displaystyle \Delta X^{J}\equiv dX^{J}-\xi _{s}^{J}(X)\omega ^{s}}$

называются структурными формами представления (или структурными формами геометрического объекта с относительными компонентами ${\displaystyle X^{J}}$)^[11].

Арифметические инварианты геометрического объекта[править | править код]

Размерность ${\displaystyle N}$ пространства геометрического объекта называется рангом объекта. Необходимое условие истинного транзитивного представления некоторой ${\displaystyle r}$-членной группы в пространстве объекта — это соотношение ${\displaystyle N\leqslant r}$^[14].

Число ${\displaystyle \rho =N-R}$, где ${\displaystyle N}$ — размерность пространства представления геометрического объекта, ${\displaystyle R}$ — ранг матрицы ${\displaystyle (\xi _{s}^{K})}$, называется жанром геометрического объекта. Жанр совпадает с числом независимых абсолютных инвариантов геометрического объекта^[15].

Система форм

${\displaystyle X^{J},\Omega _{K_{1}}^{J},\Omega _{K_{1}K_{2}}^{J},\ldots ,\Omega _{K_{1}K_{2}\ldots K_{a}}^{J},\ldots ,}$

где

${\displaystyle \Omega _{K_{1}K_{2}\ldots K_{a}}^{J}=-{\frac {\partial ^{a}\xi _{s}^{J}}{\partial X^{K_{1}}\partial X^{K_{2}}\ldots \partial X^{K_{a}}}}\omega ^{s},}$ ${\displaystyle a=1,2,\ldots ,}$

вполне интегрируема. Для фиксированной точки ${\displaystyle X_{0}}$ пространства представления фундаментальной группы Ли

${\displaystyle \Delta X_{0}^{J}\equiv -\xi _{s}^{J}(X_{0})\omega ^{s}=0,}$

а возникающие формы

${\displaystyle {\bar {\Omega }}_{K_{1}K_{2}\ldots K_{a}}^{J}=\Omega _{K_{1}K_{2}\ldots K_{a}}^{J}\mid X^{J}=X_{0}^{J}=\mathrm {const} }$

удовлетворяют структурным уравнениям линейной группы^[15].

Каждое число ${\displaystyle r_{m}}$ линейно независимых форм среди форм

${\displaystyle {\bar {\Omega }}_{K_{1}}^{J},{\bar {\Omega }}_{K_{2}}^{J},\ldots ,{\bar {\Omega }}_{K_{1}K_{2}\ldots K_{m}}^{J}}$

является арифметическим инвариантом пространства представления фундаментальной группы. Каждое из чисел ${\displaystyle \rho _{m}=r-r_{m}}$ называется характером изотропии ${\displaystyle m}$-го порядка пространства представления фундаментальной группы, или характеристикой ${\displaystyle m}$-го порядка геометрического объекта^[15].

Числа ${\displaystyle \rho _{a}}$ образуют невозрастающую последовательность, причём всегда существует такое наименьшее число ${\displaystyle q}$, что

${\displaystyle \rho _{1}\geqslant \rho _{2}\geqslant \ldots \geqslant \rho _{q-1}\geqslant \rho _{q}=\rho _{q+1}=\ldots .}$

Число ${\displaystyle q}$ — также арифметический инвариант пространства представления фундаментальной группы, это порядок нелинейности, или тип, геометрического объекта^[15].

Охваты одних геометрических объектов другими[править | править код]

Если система дифференциальных уравнений инвариантности геометрического объекта

${\displaystyle dX^{J}-\xi _{s}^{J}(X^{K})\omega ^{s}=0}$

содержит подсистему

${\displaystyle dX^{\alpha }-\xi _{s}^{\alpha }(X^{\beta })\omega ^{s}=0,\alpha ,\beta =1,2,\ldots ,n_{1}<N,}$

то система компонент ${\displaystyle X^{\alpha }}$ определяет новый геометрический объект — подобъект геометрического объекта с относительными компонентами ${\displaystyle X^{J}}$^[15].

Если два геометрических объектов ${\displaystyle X}$ и ${\displaystyle Y}$ присоединены к одной и той же фундаментальной группе, причём все относительные компоненты ${\displaystyle Y^{\alpha }}$ одного объекта могут быть представлены как определенные аналитические функции от относительных компонент ${\displaystyle X^{J}}$ второго объекта:

${\displaystyle Y^{\alpha }=Y^{\alpha }(X^{K}),}$

то говорят, что объект ${\displaystyle Y}$ охватывается объектом ${\displaystyle X}$, или содержится в объекте ${\displaystyle X}$^[16]. Геометрический объект ${\displaystyle X}$ называется охватывающим геометрическим объектом, а объект ${\displaystyle Y}$ — охваченным геометрическим объектом. Два геометрических объекта называются подобными, если каждый из них охватывает другой. Ранги, жанры, характеристики и типы подобных геометрических объектов совпадают^[15].

Частный случай подобных геометрических объектов дают изомеры — геометрические объекты, компоненты которых отличаются только порядком следования. Если система дифференциальных уравнений инвариантности геометрических объектов алгебраически разрешима относительно всех инвариантных форм ${\displaystyle \omega ^{s}}$ фундаментальной группы, то этим объектом можно охватить любой другой объект, присоединенный к этой фундаментальной группе^[15].

Усечённый геометрический объект[править | править код]

Вышеприведённая система функций охвата

${\displaystyle Y^{\alpha }=Y^{\alpha }(X^{K})}$

тогда и только тогда будет системой уравнений относительных компонент геометрического объекта, когда в системе дифференциальных уравнений, которой удовлетворяют функции ${\displaystyle Y^{\alpha }}$, коэффициенты разложения по формам ${\displaystyle \omega ^{s}}$ будут функциями только от этих компонент ${\displaystyle Y^{\alpha }}$. Формально это записывается следующим образом^[15]:

${\displaystyle dY^{\alpha }-\eta _{s}^{\alpha }(Y^{\beta })\omega ^{s}=0,s=1,2,\ldots ,r,}$

${\displaystyle \alpha ,\beta =1,2,\ldots ,n_{1}<N.}$

Если в дифференциальных уравнениях

${\displaystyle dX^{a}-\xi _{s}^{a}(X^{J})\omega ^{s}=0,a=1,2,\ldots ,n_{2}<N,}$

которым удовлетворяют компоненты ${\displaystyle X^{a}}$ геометрического объекта с относительными компонентами ${\displaystyle X^{J}}$, функции ${\displaystyle \xi _{s}^{a}(X^{J})}$ однородны относительно компонент ${\displaystyle X^{a}}$, то система функций ${\displaystyle X^{J}}$ называется усечённым геометрическим объектом^[17].

Производный геометрический объект[править | править код]

Пусть имеется геометрический объект ${\displaystyle X}$ и охваченный им объект ${\displaystyle Y}$, на языке формул

${\displaystyle Y^{\alpha }=Y^{\alpha }(X^{J}).}$

Тогда

${\displaystyle Y_{K}^{\alpha }\equiv {\frac {\partial Y^{\alpha }}{\partial X^{K}}}=F_{K}^{\alpha }(X^{J}).}$

Совокупность относительных компонент охватывающего геометрического объекта ${\displaystyle X^{J}}$, охваченного геометрическим объектом ${\displaystyle Y_{K}^{\alpha }}$ и частных производных вторых по первым является системой относительных компонент нового охваченного геометрического объекта^[17]:

${\displaystyle \left\{X^{J},Y^{\alpha },{\frac {\partial Y^{\alpha }}{\partial X^{K}}}\right\}.}$

При этом, если для ${\displaystyle X^{J}}$ выполняются уравнения

${\displaystyle dX^{J}-\xi _{s}^{J}(X^{K})\omega ^{s}=0,}$

а для ${\displaystyle Y^{\alpha }}$ выполняются уравнения

${\displaystyle dY^{\alpha }-\eta _{s}^{\alpha }(Y^{\beta })\omega ^{s}=0,}$

то

${\displaystyle dY_{K}^{\alpha }-\left({\frac {\partial \eta _{s}^{\alpha }}{\partial Y^{\beta }}}Y_{K}^{\beta }-{\frac {\partial \xi _{s}^{J}}{\partial X^{K}}}Y_{J}^{\alpha }\right)\omega ^{s}=0.}$

Этот новый охваченный геометрический объект называется производным геометрическим объектом^[17].

Тензор[править | править код]

Геометрический объект называется линейным, или квазитензорным, объектом, если группа преобразований его компонент линейна^[18]:

${\displaystyle {\tilde {X}}^{J}=B_{K}^{J}(u)X^{K}+B^{J}(u).}$

Если при этом ${\displaystyle B^{J}=0}$, то геометрический объект называется линейным однородным объектом, или тензором^[17].

Геометрический объект — линейный (квазитензорный) объект тогда и только тогда, когда основные определяющие его функции имеют следующий вид:

${\displaystyle \xi _{s}^{J}=K_{sK}^{J}X^{K}+K_{s}^{J},}$

где ${\displaystyle K_{sK}^{J}}$, ${\displaystyle K_{s}^{J}}$ — постоянные. Геометрический объект — линейный однородный объект (тензор) тогда и только тогда, когда ${\displaystyle K_{s}^{J}=0}$, и его функции имеют следующий вид^[17]:

${\displaystyle \xi _{s}^{J}=K_{sK}^{J}X^{K}.}$

Однокомпонентный тензор ${\displaystyle X}$ называется инвариантом. Дифференциальные уравнения инварианта имеют вид

${\displaystyle dX-XK_{s}\omega ^{s}=0,}$

где ${\displaystyle K_{s}}$ — постоянные. Если не все ${\displaystyle K_{s}}$ равны нулю, то инвариант называется относительным, а в случае ${\displaystyle K_{s}=0}$ инвариант называется абсолютным^[17].

Расслоённая структура[править | править код]

Если ${\displaystyle V_{n}}$ — ${\displaystyle n}$-мерное дифференцируемое многообразие и ${\displaystyle u^{i}}$ — локальные координаты точки ${\displaystyle u\in U\subset V_{n}}$, где ${\displaystyle U}$ — некоторая область этого многообразия, то всегда можно ввести вполне интегрируемую систему ${\displaystyle n}$ линейных линейно независимых дифференциальных форм ${\displaystyle \theta ^{i}}$, первые интегралы которой — локальные координаты ${\displaystyle u^{i}}$. Это означает, что выполняются следующие два равенства^[17]:

${\displaystyle \theta ^{i}=u_{k}^{i}du_{k},}$

${\displaystyle D\theta ^{i}=\theta ^{k}\wedge \theta _{k}^{i}.}$

Рассмотрим систему ${\displaystyle r}$ линейных линейно независимых форм ${\displaystyle \omega ^{\alpha }}$, удовлетворяющих следующим структурным уравнениям:

${\displaystyle D\omega ^{\alpha }={\frac {1}{2}}C_{\beta \gamma }^{\alpha }\omega ^{\beta }\wedge \omega ^{\gamma }+\theta ^{k}\wedge \omega _{k}^{\alpha },}$

${\displaystyle \alpha ,\beta ,\gamma =n+1,n+2,\ldots ,n+r.}$

Говорят, что формы ${\displaystyle \omega ^{\alpha }}$ имеют расслоённую структуру по отношению к формам ${\displaystyle \theta ^{i}}$, и при ${\displaystyle u^{i}=u_{0}^{i}}$, то есть при ${\displaystyle \theta ^{k}=0}$, становятся инвариантными формами ${\displaystyle r}$-членной группы Ли ${\displaystyle G}$ со структурными константами ${\displaystyle C_{\beta \gamma }^{\alpha }(u_{0}^{i})}$^[17]:

${\displaystyle D\omega ^{\alpha }={\frac {1}{2}}C_{\beta \gamma }^{\alpha }\omega ^{\beta }\wedge \omega ^{\gamma }}$.

Поле геометрического объекта[править | править код]

Говорят, что на ${\displaystyle n}$-мерном дифференцируемом многообразии ${\displaystyle V_{n}}$ задано (естественно, локально) поле геометрического объекта ${\displaystyle \{X\}}$, присоединенного к группе ${\displaystyle G}$, или поле ${\displaystyle G}$-объекта, если в каждой точке ${\displaystyle u\in U}$ этого многообразия определён геометрический объект ${\displaystyle \{X\}}$, присоединенный к некоторой группе Ли ${\displaystyle G}$, то есть в каждой точке определён ${\displaystyle G}$-объект. При этом

${\displaystyle {\tilde {\Phi }}^{J}={\tilde {\Phi }}^{J}(u_{1},u_{2},\ldots ,u_{n}),}$

где ${\displaystyle {\tilde {\Phi }}^{J}(J=1,2,\ldots ,N)}$ — абсолютные координаты объекта ${\displaystyle \{X\}}$. Следовательно^[19],

${\displaystyle d{\tilde {\Phi }}={\tilde {\Phi }}_{k}^{J}\theta ^{k}.}$

Другими словами, система функций ${\displaystyle X^{J}}$, удовлетворяющих системе дифференциальных уравнений

${\displaystyle \Delta X^{J}\equiv dX^{J}-\Xi _{\alpha }^{J}(X^{K})\omega ^{\alpha }-X_{k}^{J}\theta ^{k}=0,}$

называется полем геометрического объекта, присоединенного к группе ${\displaystyle G}$, если система

${\displaystyle \Delta X^{J}=0}$, ${\displaystyle \theta ^{k}=0}$

вполне интегрируема. При этом геометрический объект ${\displaystyle \{X\}}$ называется образующим объектом поля, а функции ${\displaystyle X^{J}}$ при ${\displaystyle \theta ^{k}=0}$ становятся относительными компонентами геометрического объекта ${\displaystyle \{X\}}$. Сами эти уравнения называются дифференциальными уравнениями поля геометрического объекта ${\displaystyle \{X\}}$. Поле геометрического объекта определяет сечение в присоединенном расслоенном пространстве, база которого — дифференцируемое многообразие ${\displaystyle V_{n}}$, а слои — пространства данного геометрического объекта^[19].

Функции ${\displaystyle \Xi _{s}^{J}(X^{K})}$ называются основными определяющими функциями поля, а коэффициенты ${\displaystyle X_{k}^{J}}$ — дополнительными определяющими функциями поля геометрического объекта, или пфаффовыми производными поля. Совокупность функций ${\displaystyle X^{J}}$ и ${\displaystyle X_{k}^{J}}$, кроме того, образует систему относительных компонент геометрического объекта, который называется продолжением геометрического объекта ${\displaystyle \{X\}}$, или продолженным геометрическим объектом первого порядка геометрического объекта ${\displaystyle \{X\}}$^[19].

Продолжения системы дифференциальных уравнений поля геометрического объекта[править | править код]

Система дифференциальных уравнений

${\displaystyle \Delta X^{J}\equiv dX^{J}-\Xi _{\alpha }^{J}(X^{K})\omega ^{\alpha }-X_{k}^{J}\theta ^{k}=0,}$

поля геометрического объекта правильно продолжаема по формам ${\displaystyle \theta ^{k}}$. Это означает, что в результате внешнего дифференцирования этой системы получается квадратичная система вида

${\displaystyle \Delta X_{i}^{J}\wedge \theta ^{i}=0,}$

где

${\displaystyle \Delta X_{i}^{J}\equiv dX_{i}^{J}-\Xi _{i\alpha }^{J}(X^{K},X_{k}^{K})\omega ^{\alpha },}$

Система уравнений

${\displaystyle \Delta X_{i}^{J}=X_{ik}^{J}\theta ^{k},}$

${\displaystyle \Delta X^{J}\equiv dX^{J}-\Xi _{\alpha }^{J}(X^{K})\omega ^{\alpha }-X_{k}^{J}\theta ^{k}=0}$

образует систему дифференциальных уравнений поля продолженного геометрического объекта^[19].

В свою очередь, эта система

${\displaystyle \Delta X^{J}\equiv dX^{J}-\Xi _{\alpha }^{J}(X^{K})\omega ^{\alpha }-X_{k}^{J}\theta ^{k}=0,}$

${\displaystyle \Delta X_{i}^{J}=X_{ik}^{J}\theta ^{k}}$

правильно продолжаема. И так далее. В итоге после ${\displaystyle q}$-го продолжения получается система дифференциальных уравнений поля продолженного геометрического объекта порядка ${\displaystyle q}$ со следующими относительными компонентами^[19]:

${\displaystyle \{X^{J},X_{k_{1}}^{J},X_{k_{1}k_{2}}^{J},\ldots ,X_{k_{1}k_{2}\ldots k_{q}}^{J}\}}$.

Дифференциально-геометрический объект[править | править код]

Дифференциально-геометрическим объектом называется геометрический объект, когда он присоединён к дифференциальной группе ${\displaystyle GL^{p}(n,\mathbb {R} )}$ порядка ${\displaystyle p}$, а поле такого объекта — полем дифференциально-геометрического объекта^[19].

Если образующий объект поля охватывает другой объект (охватывается другим объектом), то поле первого называется охватывающим (охваченным), а поле второго — охваченным (охватывающим)^[19].

Если на дифференцируемом многообразии задано поле геометрического объекта, то такое дифференцируемое многообразие называется оснащённым, а заданное поле и образующий его объект — оснащающим полем и, соответственно, оснащающим объектом^[19].

Поле оснащающего геометрического объекта индуцирует на дифференцируемом многообразии дифференциально-геометрическую структуру (${\displaystyle G}$-структуру в широком смысле слова). Поэтому оснащающий объект называется также и структурным объектом. Тип структуры определяется типом структурного объекта^[20].

Примечания[править | править код]

Источники[править | править код]

• Базылев В. Т. Геометрия дифференцируемых многообразий: Учеб. пособие для вузов. М.: Высш. шк., 1989. 221 с.
• Веблен О., Уайтхед Дж. Основания дифференциальной геометрии / Перевод с английского М. Г. Фрейдиной с дополнением проф. В. В. Вагнера. М.: Издательство иностранной литературы, 1949. 229 с., ил. [The Foundations of Differential Geometry by Oswald Veblen and J. H. C. Whitehead. Cambridge: At the university press, 1932. 97 p. Cambridge Tracts in Mathematics and Mathematical Physics. No. 29.]
• Клейн Ф. Элементарная математика с точки зрения высшей. Лекции, читанные в Гёттингенском университете. В двух томах. Том второй геометрия / Перевод с немецкого Д. А. Крыжановского. Под редакцией В. Г. Болтянского. Издание второе. М.: Наука. Гл. ред. фнз.-мат. лит., 1987. 416 с. [Felix Klein. Elementarmathematik vom höheren Standpunkte. Aus zweiter Band. Geometrie. Dritte Auflage. Berlin: Verlag von Julius Springer, 1925.]
• Лаптев Г. Ф. Дифференциальная геометрия погруженных многообразий. Теоретико-групповой метод дифференциально-геометрических исследований // Труды Московского математического общества. 1953. Том 2. С. 275—382.
• Остиану Н. М. Геометрических объектов теория // Математическая энциклопедия: Гл. ред. И. М. Виноградов, т. 1 А—Г. М.: «Советская Энциклопедия», 1977. 1152 стб., ил. Стб. 934—939.
• Смирнова Г. С. Связи между польскими и московскими математиками в первой половине XX века // Чебышёвский сборник. 2019. Т. 20, вып. 3. С. 494—505. DOI 10.22405/2226-8383-2019-20-3-494-505.
• Schouten, J. A., van Kampen, E. R. Zur Einbettungs- und Krümmungstheorie nichtholonomer Gebilde. Math. Ann. 103, 752–783 (1930). https://doi.org/10.1007/BF01455718.

В сносках к статье найдены неработоспособные вики-ссылки. Исправьте короткие примечания, установленные через шаблон {{sfn}} или его аналоги, в соответствии с инструкцией к шаблону, или добавьте недостающие публикации в раздел источников. Список сносок: Математическая энциклопедия, т. 1, 1977