Linha do tempo do futuro distante – Wikipédia, a enciclopédia livre

A dark gray and red sphere representing the Earth lies against a black background to the right of an orange circular object representing the Sun
Como a Terra pode se parecer em vários bilhões de anos a partir de agora, depois do Sol se tornar em uma Gigante Vermelha

A linha do tempo do futuro distante é a previsão científica de alguns eventos terrestres e espaciais de um futuro distante, apenas no mais amplo esboço, enquanto que o futuro não possa ser previsto com certeza absoluta, o entendimento atual em vários campos científicos permitem a predição de vários eventos num futuro extremamente distante, nem que seja um mero resumo.[1][2] Estes campos incluem a astrofísica, que revelou como os planetas e estrelas se formam, interagem e morrem; física de partículas, que revelou como a matéria se comporta na menor das escalas; biologia evolutiva, que prevê como a vida evoluirá com o tempo; e a tectônica de placas, que mostra a mudança dos continentes através do tempo.

As linhas do tempo mostradas aqui cobrem eventos do começo do 11º milênio[note 1] (com alguns mais recentes) até os pontos mais distantes do tempo futuro. Um número de eventos alternativos estão listados para apresentar questões ainda não resolvidas, como por exemplo as de que se humanos serão extintos; se o próton irá decair; e se a Terra sobreviverá quando o Sol se expandir para virar uma gigante vermelha.

Tipos de chaves dos acontecimentos[editar | editar código-fonte]

Evento é determinado por
Astronomy and astrophysics Astronomia e Astrofísica
Geology and planetary science Geologia e Ciência planetária
Biology Biologia
Particle physics Física de partículas
Mathematics Matemática
Tecnologia e cultura Tecnologia e cultura

Futuro terrestre e do universo[editar | editar código-fonte]

Ver também: Formação e evolução do Sistema Solar

Todas as projeções do futuro da Terra, do Sistema Solar e do Universo devem levar em conta a Segunda lei da termodinâmica, que declara que a entropia, ou a perda de energia disponível para trabalhar, deve aumentar com o tempo.[3] As estrelas irão eventualmente acabar com seus suprimentos de hidrogênio e se apagarão. O Sol provavelmente irá se expandir o bastante para engolir muitos dos planetas internos (Mercúrio, Vênus e provavelmente a Terra), mas não os externos, como Júpiter e Saturno. Depois, o Sol será reduzido ao tamanho de uma anã branca e os planetas externos com suas luas continuarão orbitando este resto estelar. O desenvolvimento futuro poderá ser similar com o observado na MOA-2010-BLG-477L [en], um exoplaneta do tamanho de Júpiter orbitando sua anã branca MOA-2010-BLG-477L.[4][5][6] Encontros próximos entre objetos astronômicos farão com que planetas sejam expulsos de seus sistemas-e os sistemas estelares de suas galáxias.[7]

Os físicos esperam que a própria matéria irá, eventualmente, sofrer a influência do decaimento radioativo, pois até os materiais mais estáveis se quebram em partículas radioativas.[8] Os dados atuais sugerem que o universo tem uma geometria plana (ou bem próxima de plana), não colapsando sobre si mesmo após um tempo finito,[9] e um futuro infinito permite a ocorrência de um número de eventos extremamente improváveis, como a formação de Cérebros de Boltzmann.[10]

Anos a partir de agora Evento
Astronomy and astrophysics 1.000 O tempo médio de um dia solar provavelmente superará 86.400+1⁄30 SI segundos devido a aceleração de maré lunar desacelerando a rotação da Terra, tornando o padrão atual de adicionar um segundo bissexto UTC no fim do mês insuficiente para sempre manter o UTC em até um segundo do UT1. Para compensar, ou os segundos bissextos terão de ser adicionados várias vezes durante o mês, ou vários segundos bissextos terão de ser adicionados no fim de alguns ou todos os meses.[11]
Geology and planetary science 10.000 Se uma falha do "Ice plug" da Bacia Wilkes Subglacial ocorrer nos próximos séculos, se tornará um perigo para a folha de gelo no leste da Antártida, que vai levar até esse tempo para derreter completamente. Os níveis do mar vão subir de 3 a 4 metros.[12] Um dos potenciais efeitos a longo prazo do aquecimento global, este é separado da ameaça de prazo mais curto do manto de gelo da Antártida Ocidental.
Astronomy and astrophysics 10.000[note 2] A supergigante vermelha Antares provavelmente passa a ser uma supernova nessa época. A explosão deverá ser capaz de ser observada no período diurno.[13]
Astronomy and astrophysics 13.000 Nesta época, na metade de seu ciclo de precessão, a inclinação axial da Terra será invertida, fazendo com que o verão e o inverno ocorram em lados opostos de sua órbita. Isso significa que as estações do Hemisfério Norte, que experimenta uma maior variação no clima devido a maior quantidade de terra, serão ainda mais extremas, já que estará na direção do Sol no ponto mais próximo e para longe do Sol na parte mais distante.[14]
Geology and planetary science 15.000 De acordo com a teoria da bomba do Sahara, a precessão dos polos da Terra moverá o monção africano o bastante para o norte, fazendo com que o Sahara volte a ter um clima tropical, tal como teve há 5.000–10.000 anos atrás.[15][16]
Geology and planetary science 17.000[note 2] Melhor chute para a proporção de ocorrência de uma erupção de um supervulcão que "ameace a civilização" que seja grande o bastante para expelir 1.000 gigatoneladas.[17][18]
Geology and planetary science 25.000 A calota de gelo polar norte marciana poderia recuar quando Marte atingir um pico de aquecimento no hemisfério norte durante os próximos 50.000 anos ~ no aspecto periélio de precessão do seu ciclo de Milankovitch.[19][20]
Astronomy and astrophysics 36.000 A pequena anã vermelha Ross 248 vai passar à 3,02 anos-luz da Terra, se tornando a estrela mais próxima do Sol.[21] Isso vai durar cerca de 8.000 anos, fazendo a Alpha Centauri e depois a Gliese 445 serem as estrelas mais próximas.[21] (Veja Lista de estrelas próximas: Linha do tempo).
Geology and planetary science 50.000 De acordo com Berger e Loutre, o atual período interglacial acabará,[22] mandando a Terra de volta num período glacial da atual era do gelo, apesar dos efeitos do aquecimento global antropocêntrico.

Porém, de acordo com uma pesquisa mais recente (2016), os efeitos do aquecimento global antropogénico poderão atrasar este período glacial por outros 50000 anos, efeitivamente pulando-o.[23]

As Cataratas do Niagara terão erodido até 32 km do lago Erie; e deixado de existir.[24]

Os muitos lagos glaciais do Escudo Canadiano terão sido apagados pela recuperação pós-glacial e erosão.[25]

Astronomy and astrophysics 50.000 O tamanho do dia usado para rastreio astronômico alcança cerca de 86,401 SI segundos, devido a Lua estar desacelerando a rotação da Terra. Sob o rastreio de tempo atual, ou um novo segundo terá de ser adicionado ao relógio todo dia, ou, para compensar, o tamanho do dia teria de ser aumentado por um SI segundo.[11]
Astronomy and astrophysics 100.000 O movimento próprio das estrelas através da esfera celeste, que é o resultado de seu movimento através da Via Láctea, torna muitas constelações irreconhecíveis.[26]
Astronomy and astrophysics 100.000[note 2] A estrela hipergigante VY Canis Majoris provavelmente terá explodido em uma hipernova.[27]
Biology 100.000 Minhocas nativas da América do Norte, como as Megascolecidae, deverão se espalhar naturalmente pelo Alto Centro-Oeste dos EUA até a fronteira do Canadá com os EUA, se recuperando da glaciação da Folha de gelo Laurentide (38°N a 49°N), assumindo uma proporção de migração de 10 m/ano.[28] Entretanto, minhocas invasoras - não nativas - da América do Norte podem já ter sido introduzidas por humanos em uma escala temporal menor, causando um choque no ecossistema regional.
Geology and planetary science > 100.000 Como um dos efeitos de longo termo do aquecimento global, 10% do dióxido de carbono antropoceno vai sobrar numa atmosfera estabilizada.[29]
Geology and planetary science 250.000 Lō‘ihi, o vulcão mais jovem da cadeia marítima Havaiana-Imperador, vai subir acima da superfície do oceano para se tornar uma nova ilha vulcânica.[30]
Astronomy and astrophysics 300.000[note 2] Em algum ponto dos próximos "vários" milhares de anos, espera-se que WR 104, uma Estrela Wolf-Rayet, exploda numa supernova. Tem sido sugerido que essa estrela gire rápido o bastante para criar uma explosão de raios gama; e uma chance ainda menor de que ela possa ameaçar a vida na Terra.[31][32]
Astronomy and astrophysics 500.000[note 2] A Terra provavelmente terá sido atingida por um asteroide com cerca de 1km de diâmetro, assumindo que não possa ser evitado.[33]
Geology and planetary science 500.000 O terreno rugoso do Parque Nacional das Badlands, na Dakota do Sul, terá erodido completamente.[34]
Geology and planetary science 1 milhão A Cratera do Meteoro, a cratera de impacto no Arizona, considerada a "mais fresca" de seu tipo, terá erodido.[35]
Astronomy and astrophysics 1 milhão[note 2] Maior tempo estimado até que a supergigante vermelha Betelgeuse vire uma supernova. Por pelo menos alguns meses, a supernova será visível durante o dia. Os estudos sugerem que este evento ocorrerá em até um milhão de anos, ou tão pouco quanto os próximos 100,000 anos.[36][37]
Astronomy and astrophysics 1 milhão[note 2] Época em que a colisão das luas de Urano, Desdemona e Créssida, provavelmente ocorrerá.[38]
Astronomy and astrophysics 1,4 milhão A estrela Gliese 710 passará a cerca de 0.0676 parsecs — ou 0,0221 anos-luz (14,000 unidades astronômicas)[39] — do Sol, antes de se distanciar. Isso pertubará gravitacionalmente os membros da nuvem de Oort, vários corpos congelados no limite do Sistema Solar, assim aumentando a possibilidade de impactos no Sistema Solar interior.[40]
Biology 2 milhões Tempo estimado para que os ecossistemas dos recifes de corais se recuperem da acidificação oceânica causada pela ação humana; a recuperação dos sistemas marinhos após um evento de acidificação que ocorreu a cerca de 65 milhões de anos demorou um tempo parecido.[41]
Geology and planetary science +2 milhões O Grand Canyon terá erodido ainda mais, aprofundando-se lentamente, mas principalmente alargando-se para um amplo vale ao redor do Rio Colorado.[42]
Astronomy and astrophysics 2,7 milhões Meia vida orbital média dos atuais centauros, que são instáveis por causa da interação gravitacional de vários planetas exteriores.[43] Veja Predições para centauros notáveis.
Astronomy and astrophysics 3 milhões Devido a gradual diminuição da rotação da Terra, um dia terrestre será um minuto mais longo que hoje em dia.[44]
Geology and planetary science 10 milhões O alargamento do vale do Rifte Africano Oriental é inundado pelo Mar Vermelho, causando uma nova base oceânica que dividirá a África[45], a Placa Africana na Placa Nubiana recém-formada e a Placa Somali.

A Placa Indiana avançará contra a do Tibete por 180 km. O território de Nepal, cujas fronteiras são definidas pelos picos dos Himalaias e os planaltos da Índia, deixará de existir.[46]

Biology 10 milhões Tempo esperado para a recuperação completa da biodiversidade após uma potencial extinção do Holoceno, se for na escala dos ultimos cinco principais eventos de extinções em massa.[47]

Mesmo sem uma extinção em massa, nesse tempo, a maioria da espécies atuais terão desaparecido, de acordo com os níveis de extinção do passado, com muitos clados gradualmente evoluindo em novas formas.[48][49]

Geology and planetary science 25 milhões De acordo com Christopher R. Scotese, o movimento da Falha de Santo André fará com que o Golfo da Califórnia inunde o Vale Central. Isso formará uma nova ilha oceânica na Costa Oeste da América do Norte.[50]
Astronomy and astrophysics 10 milhões–1 bilhão[note 2] Cupido e Belinda, luas de Urano, provavelmente terão colidido.[38]
Astronomy and astrophysics 50 milhões Tempo estimado máximo antes da lua Fobos colidir com Marte.[51]
Geology and planetary science 50 milhões De acordo com Christopher R. Scotese, o movimento da Falha de Santo André fará com que as localizações atuais de Los Angeles e São Francisco se fundam.[50] A costa Californiana será trazida para o interior da Fossa das Aleutas.[52]

Colisão da África com a Eurásia fechará a Bacia do Mediterrâneo e criará uma cadeia de montanhas similar aos Himalayas.[53]

Os picos das montanhas Apalaches terão erodido em grande parte[54], desagregando a 5,7 unidades Bubnoff, apesar de que a topografia vai aumentar os vales regionais, afundando duas vezes nessa velocidade.[55]

Geology and planetary science 50–60 milhões As Montanhas Rochosas Canadianass terão erodido em um planalto, assumindo uma velocidade de 60 unidades Bubnoff.[56] Os Rochedos do Sul nos Estados Unidos estão erodindo numa velocidade menor.[57]
Geology and planetary science 50–400 milhões Tempo estimado para a Terra naturalmente repor suas reservas de combustíveis fósseis.[58]
Geology and planetary science 80 milhões A Grande Ilha terá se tornado uma das últimas atuais Ilhas Havaianas a afundar na superfície do oceano, enquanto uma cadeia mais recente de "novas Ilhas Havaianas" terão emergido.[59]
Astronomy and astrophysics 100 milhões[note 2] A Terra terá provavelmente sido atingida por um asteroide de tamanho comparável com o qual disparou a Extinção K-Pg há 66 milhões de anos (assumindo que não possa ser evitado).[60]
Geology and planetary science 100 milhões De acordo com o Modelo Pangaea Proxima, criado por Christopher R. Scotese, uma nova zona de subducção abrirá no Oceano Atlântico e as Américas vão retornar para a África.[50]
Geology and planetary science 100 milhões Tempo de vida máximo estimado para os Anéis de Saturno em seu estado atual.[61]
Astronomy and astrophysics 110 milhões A luminosidade do Sol terá aumentado por 1%.[62]
Mathematics 230 milhões A previsão das órbitas dos planetas se torna impossível em maiores intervalos de tempo que esse, devido a limitações do Tempo de Lyapunov.[63]
Astronomy and astrophysics 240 milhões De sua posição atual, o Sistema Solar terá completado uma órbita completa ao redor do centro galáctico.[64]
Geology and planetary science 250 milhões De acordo com Christopher R. Scotese, devido ao movimento para o norte da Costa Oeste da América do Norte, a costa da Califórina colidirá com o Alasca.[50]
Geology and planetary science 250 milhões Todos os continentes da Terra podem se fundir em um supercontinente. Três arranjos potenciais dessa configuração foram nomeados de Amásia, Novopangaea e Pangeia Última.[50][65] Isso provavelmente resultará num período glacial, abaixando os níveis do mar e aumentando os de oxigênio, diminuindo ainda mais as temperaturas globais.[66][67]
Biology c. 250 milhões Uma rápida evolução biológica poderá ocorrer devido a formação de um supercontinente causar a diminuição de temperaturas e o aumento dos níveis de oxigênio.[67] Uma competição aumentada entre as espécies, devido à formação de um supercontinente, aumento da atividade vulcânica e condições menos hospitaleiras pelo aquecimento global de um Sol mais brilhante poderá resultar numa extinção em massa da qual a vida vegetal e animal poderá não se recuperar completamente.[68]
Geology and planetary science 300 milhões Devido a uma mudança nas células equatoriais de Hadley, para cerca de 40° norte e sul, a quantidade de terra árida aumentará em 25%.[68]
Geology and planetary science 300–600 milhões Tempo estimado para que o manto de Vênus atinja sua temperatura máxima. Então, num período de cerca de 100 milhões de anos, uma grande subducção ocorrerá e a crosta será reciclada.[69]
Geology and planetary science 350 milhões De acordo com o modelo de extroversão desenvolvido por Paul F. Hoffman, o Oceano Pacífico fechará completamente.[70][71][65]
Geology and planetary science 400–500 milhões O supercontinente (Pangeia Última, Novopangaea ou Amásia) provavelmente já terão se desfeito.[65] Isso provavelmente resultará em maiores temperaturas globais, parecidas com as do período Cretáceo.[67]
Astronomy and astrophysics 500–600 milhões[note 2] Tempo estimado até uma explosão de raios gama, ou uma supernova massiva e hiperenergética, ocorrer a até 6,500 anos-luz da Terra, perto o suficiente para que seus raios afetem a camada de ozônio da Terra e potencialmente leve a uma extinção em massa, assumindo que esteja correta a hipótese de que tal explosão levou ao evento de extinção do Ordoviciano-Siluriano. Entretanto, a supernova teria de estar precisamente orientada com relação á Terra para ter qualquer efeito negativo.[72]
Astronomy and astrophysics 600 milhões Aceleração Tidal move a Lua o suficiente da Terra para que os eclipses totais não sejam mais possíveis.[73]
Geology and planetary science 500-600 milhões O aumento da luminosidade do Sol começa a romper o ciclo carbonato-silicato; maior luminosidade aumenta a erosão da rochas na superfície, que prende dióxido de carbono no chão como um carbonato. Enquanto a água evapora da superfície da Terra, as rochas endurecem, fazendo com que o movimento das placas tectônicas fique mais lento e eventualmente pare. Sem vulcões para reciclar o carbono na atmosfera, os níveis de dióxido de carbono começam a cair.[74] Nessa época, os níveis de dióxido de carbono vão cair a ponto na que a fotossíntese C3 não seja mais possível. Todas as plantas que usam fotossíntese C3 (~99% das espécies atuais) vão morrer.[75] A extinção da vida vegetal C3 é provável que seja um declínio de longo prazo em vez de uma queda rápida. É provável que grupos vegetais morram um a um antes do nível crítico de dióxido de carbono ser alcançado. As primeiras plantas a desaparecerem serão as plantas herbáceas C3, seguidas pelas florestas caducifólias, florestas sempre verdes de folha larga e, finalmente, coníferas sempre verdes.[68]
Biology 500–800 milhões[note 2] Enquanto a Terra começa a esquentar rapidamente e os níveis de dióxido de carbono caem, as plantas — e, por extensão, os animais — poderão sobreviver por mais tempo ao evoluírem estratégias que requeiram menos dióxido de carbono para processos fotossintéticos, se tornando carnívoras, se adaptando a dessecação ou associando-se com fungos. É provável que essas adaptações apareçam perto do começo do efeito estufa úmido.[68] A morte da maioria da vida vegetal resultará em menos oxigênio na atmosfera, permitindo que mais raios ultravioletas que danificam o DNA alcancem a superfície. O aumento da temperatura aumentará também as reações químicas na atmosfera, diminuindo os níveis de oxigênio. Animais capazes de voar estarão em melhores condições de sobrevivência, devido à sua habilidade de viajar por longas distâncias para procurar lugares frios.[76] Muitos animais poderão ser levados aos polos ou, possívelmente, ao subterrâneo. Essas criaturas se tornariam ativas durante as noites polares e estivariam durante o dia polar devido ao calor e radiação intensa. Muito da terra seria um deserto árido; e as plantas e animais ficariam primariamente nos oceanos.[76]
Geology and planetary science 800-900 milhões Os níveis de dióxido de carbono caem a um ponto no qual a fotossíntese C4 não seja mais possível.[75] Sem as plantas para reciclar oxigênio na atmosfera, o oxigênio livre e a camada de ozônio desaparecerão, permitindo que níveis intensos de luz UV cheguem à superfície. No livro The Life and Death of Planet Earth, os autores Peter D. Ward e Donald Brownlee declaram que alguma vida animal poderá sobreviver nos oceanos. Eventualmente, entretanto, toda a vida multicelular morrerá.[77] Por muito, a vida animal poderá sobreviver por cerca de 100 mihões de anos após a morte da vida vegetal, com os últimos animais sendo aqueles que não dependem de plantas, tais como isópteros; ou aqueles próximos de fontes hidrotermais, tais como vermes e os do gênero Riftia.[68] A única vida restante na Terra será a de organismos unicelulares.
Geology and planetary science 1 bilhão[note 3] 27% da massa do oceano terá sido puxada pelo manto. Se isso continuar sem interrupção, terá alcançado um equilíbrio onde 65% da água de superfície terá permanecido na superfície.[78]
Geology and planetary science 1,1 bilhão A luminosidade do Sol aumentará por 10%, fazendo com que as temperaturas da superfície da Terra cheguem a uma média de ~320 K (46.85ºC, 116.33ºF). A atmosfera vai se tornar um "efeito estufa úmido", resultando numa rápida evaporação dos oceanos.[74][79] Isso fará a tectónica de placas parar completamente, se já não tiver parado antes.[80] Poças de água ainda podem estar presentes nos polos, permitindo a existência de formas de vida simples.[81][82]
Biology 1,2 bilhão Maior estimativa até que toda a vida vegetal morra, assumindo que alguma forma de fotossíntese seja possível, apesar dos extremamente baixos níveis de dióxido de carbono. Se isso é possível, o aumento das temperaturas fará com que uma biosfera complexa se torne insustentável.[83][84][85]
Geology and planetary science 1,3 bilhão Vida eucariótica morre devido a falta de dióxido de carbono. Apenas procarióticos continuam.[77]
Astronomy and astrophysics 1,5–1,6 bilhão O aumento da luminosidade solar fará com que a zona habitável se mova para o exterior. Enquanto o dióxido de carbono aumenta na atmosfera de Marte, a temperatura de sua superfície aumenta a níveis da Terra na Era do Gelo.[77][86]
Astronomy and astrophysics 1,5–4,5 bilhões O aumento da distância da Lua diminui seu efeito estabilizador na inclinação axial da Terra. Como consequência, o Verdadeiro movimento polar [en] torna-se caótico e extremo, levando a mudanças dramáticas no clima e à mudança da inclinação axial.[87]
Biology 1,6 bilhão Menor tempo estimado até que toda vida procarionte seja extinta.[77]
Astronomy and astrophysics < 2 bilhões Primeira passagem próxima da galáxia de Andrômeda e a Via Láctea.[88]
Geology and planetary science 2 bilhões Maior estimativa até que todos os oceanos evaporem se a pressão atmosférica diminuir via ciclo do nitrogênio.[89]
Geology and planetary science 2,3 bilhões O núcleo externo da Terra é congelado, caso o núcleo interno continue a crescer na velocidade atual de 1 mm por ano.[90][91] Sem seu núcleo externo líquido, o campo magnético da Terra é desligado[92] e as partículas carregadas vindas do Sol gradualmente destroem a atmosfera.[93]
Astronomy and astrophysics 2,55 bilhões O Sol terá alcançado uma temperatura máxima em sua superfície de ~5820 K (5546.85ºC, 10016.33ºF). A partir disso, gradualmente esfriará, enquanto sua luminosidade continuará a aumentar.[79]
Geology and planetary science 2,8 bilhões A temperatura da superfície da Terra, mesmo nos polos, atinge uma média de 149°C (300.2 °F).[74][94]
Biology 2,8 bilhões Nesse ponto, toda a vida, agora reduzida a colônias unicelulares isoladas em microambientes dispersos como lagos de alta altitude, terá sido extinta.[74][94]
Astronomy and astrophysics c. 3 bilhões[note 2] Há aproximadamente uma chance de 1 em 100 mil de que a Terra poderá ser ejetada para o espaço interestelar por um encontro estelar antes desse ponto; e uma chance de 1 em 3 milhões de que será capturada por outra estrela. Se isso acontecer, a vida, assumindo que sobreviva pela viagem interestelar, poderia continuar por mais tempo.[95]
Astronomy and astrophysics 3,3 bilhões 1% de chance de que a gravidade do planeta Júpiter possa tornar a órbita de Mercúrio tão excêntrica a ponto de fazê-lo colidir com Vênus, levando o Sistema Solar interior ao caos. Cenários possíveis incluem Mercúrio colidindo com o Sol, sendo ejetado do Sistema Solar ou colidindo com a Terra.[96]
Geology and planetary science 3,5–4,5 bilhões Toda a água atualmente presente nos oceanos (se não for perdida antes) evaporará. O efeito estufa causado pela atmosfera massiva e rica com água, combinada com a luminosidade solar chegando a cerca de 35–40% acima de seu valor atual, fará com que a superfície da Terra chegue a 1130°C – quente o bastante para derreter algumas rochas.[80][89][97][98]
Astronomy and astrophysics 3,6 bilhões A lua Tritão de Netuno vai cair através do limite de Roche do planeta, potencialmente se desintegrando num sistema de anéis planetários similar aos de Saturno.[99]
Astronomy and astrophysics 4 bilhões Ponto médio onde a Galáxia de Andrômeda terá colidido com a Via Láctea, onde se tornará a galáxia apelidada de "Milkomeda".[88] Há uma pequena chance do Sistema Solar ser ejetado.[100][88] Os planetas do Sistema Solar certamente não serão afetados por esses eventos.[101][102][103]
Geology and planetary science 4,5 bilhões Marte terá a mesma irradiação solar que a Terra quando primeiro se formou, 4,5 bilhões de anos no passado.[86]
Astronomy and astrophysics 5,4 bilhões Com o suprimento de hidrogênio esgotado em seu núcleo, o Sol deixará a sequência principal e começará a evoluir numa gigante vermelha.[104]
Geology and planetary science 6,5 bilhões Marte terá a mesma irradiação solar que a Terra atualmente, depois do qual sofrerá um destino parecido com o que foi descrito acima para a Terra.[86]
Astronomy and astrophysics 7,5 bilhões Terra e Marte se tornarão tidalmente bloqueados devido à expansão do Sol subgigante.[86]
Astronomy and astrophysics 7,59 bilhões A Terra e a Lua serão provavelmente destruídas ao caírem no Sol, pouco antes do mesmo chegar no pico da fase Gigante Vermelha, tendo um raio máximo de 256 vezes o valor atual.[104][note 4] Antes da colisão final, a Lua possivelmente cairá em espiral abaixo do limite de Roche terrestre, se tornando um anel de detritos, dos quais muitos cairão à superfície terrestre.[105]

Durante esse era, a lua Titã, de Saturno, pode atingir a temperatura necessária para suportar vida.[106]

Astronomy and astrophysics 7,9 bilhões O Sol alcançará o máximo da fase gigante vermelho no diagrama Hertzsprung–Russell, alcançando seu raio máximo de 256 vezes o valor atual.[107] No processo, Mercúrio, Vênus e provavelmente a Terra serão destruídos.[104]
Astronomy and astrophysics 8 bilhões O Sol se tornará uma anã branca de carbono e oxigênio com cerca de 54,05% de sua massa presente.[104][108][109][110] Nesse ponto, se a Terra sobreviver de alguma forma, a temperatura de sua superfície, junto dos planetas restantes, vão cair rapidamente, devido ao Sol anã branco emitir muito menos energia que hoje em dia.
Astronomy and astrophysics 22 bilhões O fim do Universo no cenário Big Rip, assumindo um modelo de energia escura com um w = −1.5.[111][112] Se a densidade da energia escura foi menos que -1, então a expansão do Universo iria continuar a acelerar e o Universo observável continuaria a encolher. Em cerca de 200 milhões de anos antes do rasgo, os aglomerados de galáxias iguais aos do Grupo Local ou do Grupo do Escultor seriam destruídos. 60 milhões de anos antes do rasgo, todas as galáxias começariam a perder estrelas em suas bordas e viriam a desintegrar-se completamente em outros 40 milhões de anos. Três meses antes do fim, todos os sistemas estelares se desconectariam gravitacionalmente e os planetas voariam ao Universo em expansão. 30 minutos antes do fim, planetas, estrelas, asteroides e até mesmo objetos extremos, como estrelas de nêutrons e buracos negros, evaporariam em átomos. 10−19 segundos antes do fim, os átomos se desfariam. Por fim, uma vez que o rasgo chegasse na escala de Planck, as cordas cósmicas se desintegrariam, tal como a própria fábrica do espaço-tempo. O Universo entraria numa "singularidade do rasgo", quando todas as distâncias se tornariam infinitamente grandes. Enquanto uma "singularidade da compressão" é toda a matéria infinitamente concentrada, em uma "singularidade do rasgo" toda a matéria é infinitamente espalhada.[113] Entretanto, as observações das velocidades do aglomerado de galáxias pelo Observatório de raios-X Chandra sugerem que o verdadeiro valor de w é c. −0.991, significando que o Big Rip não ocorrerá.[114]
Astronomy and astrophysics 50 bilhões Se a Terra e a Lua não forem engolidas pelo Sol, nessa época se tornarão bloqueadas tidalmente, com cada uma mostrando a mesma face para a outra.[115][116] Depois disso, a ação tidal do Sol anão branco vai extrair o momento angular do sistema, causando o decaimento da órbita lunar e o aceleramento do giro da Terra.[117]
Astronomy and astrophysics 65 bilhões A Lua poderá colidir com a Terra devido ao decaimento de sua órbita, assumindo que as mesmas não sejam destruídas quando o Sol for um gigante vermelho.[118]
Astronomy and astrophysics 100–150 bilhões A expansão do Universo fará com que todas as galáxias além do antigo Grupo Local da Via Láctea desapareçam além do Horizonte de Luz Cósmico, as removendo do Universo Observável.[119]
Astronomy and astrophysics 100 bilhões–1012 (1 trilhão) Todas as galáxias c. 47[120] do Grupo Local coalescerão numa única galáxia.[8]
Astronomy and astrophysics 150 bilhões A Radiação Cósmica de Fundo esfriará de sua temperatura atual de ~2,7 K para 0,3 K, tornando-a essencialmente indetectável com a tecnologia atual.[121]
Astronomy and astrophysics 325 bilhões Tempo estimado no qual a expansão do universo isolará todas as estruturas gravitacionalmente ligadas dentro de seu horizonte cosmológico. Nessa época, o universo terá expandido por um fator maior que 100 milhões, fazendo com que até estrelas individuais sejam isoladas.[122]
Astronomy and astrophysics 450 bilhões Ponto médio em que as cerca de 47 galáxias[120] do Grupo Local vão se coalescer numa única grande galáxia.[8]
Astronomy and astrophysics 800 bilhões Tempo esperado onde a emissão de luz de toda "Milkomeda" combinada começará a declinar, quando as anãs vermelhas passarem através do seu pico de luminosidade como anãs azuis.[123]
Astronomy and astrophysics 1012 (1 trilhão) Menor tempo estimado até que a formação das estrelas chegue ao fim enquanto as galáxias perdem as nuvens de gás necessárias para a formação das mesmas.[8]

A expansão do universo, assumindo uma densidade da energia escura constante, multiplica a onda de luz da Radiação Cósmica de Fundo por 1029 (100 octilhões), excedendo a escala do horizonte de luz cósmico e tornando a evidência do Big Bang indetectável. Entretanto, ainda pode ser possível determinar a expansão do universo através do estudo de estrelas de hipervelocidade.[119]

Astronomy and astrophysics 1,05×1012 (1,05 trilhão) Tempo estimado no qual o Universo terá expandido num fator de mais que 1026 (100 septilhões), reduzindo a densidade particular médica para menos que 1% por volume do horizonte cosmológico. Além desse ponto, partículas de matéria intergaláctica desfeita estarão efetivamente isoladas; e as colisões entre as mesmas pararão de afetar o futuro do Universo.[122]
Astronomy and astrophysics 2×1012 (2 trilhões) Tempo estimado no qual todos os objetos além do nosso Grupo Local estarão desviados para o vermelho num fator maior que 1053 (100 sexdecilhões). Mesmo os raios gamas estarão desviados de tal forma que sua onda será maior que o diâmetro físico do horizonte.[124]
Astronomy and astrophysics 4x1012 (4 trilhões) Tempo estimado até que a anã vermelha Proxima Centauri — a estrela mais próxima do Sol, a uma distância de 4,25 anos-luz — deixe a sequência principal e se torne uma anã branca.[125]
Astronomy and astrophysics 1013 (10 trilhões) Tempo estimado para o pico de habitalidade do Universo, a não ser que a mesma ao redor de estrelas de menor massa seja suprimida.[126]
Astronomy and astrophysics 1,2x1013 (12 trilhões) Tempo estimado até que a anã vermelha VB 10 — a estrela na sequência principal menos massiva, com uma massa solar de 0,075 M☉ — fique sem hidrogênio em seu núcleo e se torne uma anã branca.[127][128]
Astronomy and astrophysics 3×1013 (30 trilhões) Tempo estimado para que as estrelas (incluindo o Sol) entrem num encontro próximo com outra estrela em sua vizinhança estelar local. Sempre que duas estrelas (ou restos estelares) passem próximo uma a outra, as órbitas de seus planetas podem ser perturbadas, potencialmente os ejetando do sistema. Em média, quanto mais próxima a órbita de um planeta está de sua estrela, mais tempo é necessário para que seja ejetado dessa maneira, pois é gravitacionalmente mais ligado à estrela.[129]
Astronomy and astrophysics 1014 (100 trilhões) Maior tempo estimado para que a formação estelar normal termine nas galáxias.[8] Isso marca a transição da era Estelar para a Degenerada; sem hidrogênio livre para a formação de novas estrelas, todas as restantes lentamente consomem seu combustível até morrerem.[7] Nessa época, o universo terá expandido por um fator de aproximadamente 102554.[122]
Astronomy and astrophysics 1,1–1,2×1014 (110–120 trilhões) Tempo até que todas as estrelas no universo terão consumido seu combustível (as estrelas de maior vida, as anãs vermelhas de menor massa, tem um tempo de vida de aproximadamente 10-20 trilhões de anos).[8] Depois desse ponto, os objetos de massa estelar que sobrarem são estrelas compactas (anãs brancas, buracos negros e anãs marrons).

Colisões entre anãs marrons vão criar novas anãs vermelhas num nível marginal: em média, cerca de 100 estrelas estarão brilhando no que uma vez foi a Via Láctea. Colisões entre restos estelares vão criar supernovas ocasionais.[8]

Astronomy and astrophysics 1015 (1 quadrilhão) Tempo estimado até que os encontros estelares removam todos os planetas em sistemas estelares (incluindo o Sistema Solar) de suas órbitas.[8]

Nessa época, o Sol terá esfriado até cinco graus acima do zero absoluto.[130]

Astronomy and astrophysics 1019 a 1020
(10–100 quintilhões)		 Tempo estimado até que 90%–99% das anãs marrons e restos de estrelas (incluindo o Sol) sejam ejetadas de suas galáxias. Quando dois objetos passam perto o suficiente um do outro, eles trocam energia orbital, com objetos de menos massa tendendo a ganhar energia. Através de encontros repetidos, os objetos de menor massa podem ganhar energia o suficiente dessa forma para serem ejetados de suas galáxias. Esse processo faz com que eventualmente a Via Láctea ejete a maioria de suas anãs marrons e restos estelares.[8][131]
Astronomy and astrophysics 1020 (100 quintilhões) Tempo estimado até que a Terra colida com o Sol anã negra, devido ao decaimento de sua órbita via emissão de radiação gravitacional,[132] se a Terra não for ejetada de sua órbita devido a um encontro estelar ou engolida pelo Sol durante a fase de gigante vermelha.[132]
Astronomy and astrophysics 1023 (100 sextilhões) Por volta dessa escala de tempo, a maioria dos restos estelares e outros objetos são ejetados dos restos de seus aglomerados galácticos.[133]
Astronomy and astrophysics 1030 (1 nonilhão) Tempo estimado até que as estrelas não ejetadas de suas galáxias (1%–10%) caiam nos buraco negros centrais supermassivos. Nesse ponto, com as estrelas binárias tendo colidido entre si e os planetas tendo caído em suas estrelas, via transmissão de radiação gravitacional, apenas objetos solitários (restos estelares, anãs marrons, planetas ejetados, buracos negros) vão sobrar no universo.[8]
Particle physics 2×1036 (2 undecilhões) Tempo estimado para que os núcleons do universo observável decaiam, se a meia vida hipotética do próton leva o menor valor possível: 8,2×1033 (8,2 decilhões) anos.[134][135][note 5]
Particle physics 3×1043 (30 tredecilhões) Tempo estimado até que todos os núcleons do universo observável dacaiam, se a meia vida hipotética do próton leva o maior valor possível, 1041 (100 duodecilhões) anos,[8] assumindo que o Big Bang era inflacionário e o mesmo processo que fez os bárions predominarem sobre os anti-bárions no Universo Inicial faça os prótons decaírem.[135][note 5] Nessa época, caso os prótons decaiam, a Era do Buraco Negro, onde os buracos negros são os únicos objetos celestiais restantes, começa.[7][8]
Particle physics 1065 (100 vigintilhões) Assumindo que os prótons não decaiam, é o tempo estimado para que objetos rígidos, desde rochas flutuando livres a planetas, criem um novo arranjo de seus átomos e moléculas via tunelamento quântico. Nessa escala de tempo, qualquer corpo discreto de matéria "se comporta como um líquido" e se torna uma esfera suave devido à difusão e gravidade.[132]
Particle physics 2×1066 (2 unvigintilhões) Tempo estimado para que um buraco negro de uma massa solar decaia em partículas subatômicas pela radiação Hawking.[136]
Particle physics 8×1086 (800 septenvigintilhões) Tempo estimado até que Sagittarius A*, o buraco negro supermassivo no centro da Via Láctea, com uma massa de 4,1 milhões de massas solares, desapareça devido à emissão da radiação Hawking,[136] assumindo que não receba matéria adicional ou se funda com outros buracos negros, como os de Andrômeda. Poderá ser a última entidade da Via Láctea a desaparecer e a última evidência de sua existência.
Particle physics 6×1099 (6 duotrigintilhões) Tempo estimado até que o buraco negro supermassivo TON 618 (em 2018, um dos mais massivos conhecidos, com uma massa de 66 bilhões de massas solares) dissipará via radiação Hawking,[136] assumindo um momento angular zero (sem rotação).
Particle physics 1,67×10109 (16,7 quintrigintilhões) Tempo estimado até que buracos negros supermassivos de 1014 (100 trilhões) de massas solares, os quais são previstos crescerem durante o colapso gravitacional dos super aglomerados de galáxias,[137] decaiam pela radiação Hawking.[136] Isso marca o fim da Era do Buraco Negro. Além disso, caso os prótons decaiam, o Universo entra na Era Sombria, onde todos os objetos físicos decaíram em partículas subatômicas, gradualmente diluindo-se até o estado derradeiro de energia na morte térmica do universo.[7][8]
Particle physics 10139 (10 quinquadragintilhões) Estimativa de 2018 da vida do Modelo Padrão antes do colapso de um falso vácuo; um intervalo de 95% de confiança é de 1058 (10 octodecilhões) para 10241 (10 novenseptuagintilhões) anos, devido, em parte, a incerteza sobre a maior massa dos quarks.[138]
Particle physics 10200 (100 quinsexagintilhões) Maior tempo estimado para que todos os núcleons do universo observável decaírem, se não o fizeram via o processo acima, através dos muitos mecanismos diferentes permitidos pela moderna física de partículas (processo de maior ordem da não conservação do bárion, buracos negros virtuais, sphalerons, etc.) nessa escala de tempo de 1046 (10 quattuordecilhões) para 10200 anos.[7]
Particle physics 101100-32000 Tempo estimado para aquelas anãs negras com massas iguais ou acima a 1,2 vezes a do Sol se tornem uma supernova como resultado da lesta fusão de silicone-níquel-ferro, enquanto a fração em declínio dos elétrons diminuam o limite de Chandrasekhar, assumindo que os prótons não decaiam.[139]
Particle physics 101500 Assumindo que os prótons não decaiam, esse é o tempo estimado até que toda matéria bariônica em objetos de massa estelar tenha se fundido via fusão múon-catalítica para formarem ferro-56 ou decaíram de um elemento de maior massa em ferro-56 para formarem uma estrela de ferro.[132]
Particle physics [note 6][note 7] Tempo estimado para que todas as estrelas de ferro entrem em colapso via tunelamento quântico e virem buracos negros, assumindo que não ocorra o decaimento do próton ou buracos negros virtuais.[132]

Nesta escala de tempo vastíssima, até estrelas de ferro ultra estáveis serão destruídas pelo tunelamento quântico. Neste cenário, as estrelas de ferro decaem diretamente em buracos negros, já que elas têm uma posição mais favorável que decair numa estrela de nêutrons (que tem uma escala de tempo esperada de anos);[132] e depois decairá num buraco negro. A evaporação subsequente de cada buraco negro resultante em partículas subatômicas (um processo que dura cerca de 10100 (10 duotrigintilhões) anos) e a mudança para a Era Negra é instantânea nesta escala temporal.

Particle physics [note 2][note 6][note 8] Tempo estimado até que um cérebro de Boltzmann apareça no vácuo via diminuição espontânea da entropia.[10]
Particle physics [note 6] [note 9] Maior tempo estimado até que todas as estrelas de ferro colapsem em estrelas de nêutrons e buracos negros, assumindo que o próton não decaia e que os buracos negros abaixo da massa de Chandrasekhar não possam diretamente ser formados.[132] Nestas escalas de tempo, as estrelas de nêutrons acima da massa de Chandrasekhar rapidamente viram buracos negros; e os buracos negros formados nestes processos instantaneamente evaporam em partículas subatômicas.

Essa é a maior estimativa possível para a Era do Buraco Negro (e subsequentemente à Era Negra) começar. Além desse ponto, é quase certo que o Universo não conterá mais matéria bariônica; e que o mesmo, após essa época, será um vácuo quase puro (possivelmente acompanhado pela presença de um falso vácuo), característico do Universo da Era negra, até que ele atinja seu estado final de energia, assumindo que não ocorra antes disso.

Particle physics [note 6] [note 10] Tempo estimado máximo para que o Universo alcance seu final estado de energia, mesmo na presença de um falso vácuo.[10]
Particle physics [note 2][note 6] Nessa visão temporal vasta, o tunelamento quântico em qualquer parte isolada do agora Universo vazio pode gerar novos eventos inflacionários, resultando em novos Big Bangs, dando vida a novos universos.[140]

Por causa do número total de formas em que todas as partículas subatômicas no universo observável podem ser combinadas ser de ,[141][142] um número que, quando multiplicado por , desaparece num erro de arredondamento, também é o tempo necessário para que um novo Big Bang gerado por um novo tunelamento quântico ou flutuação quântica produza um novo Universo idêntico ao nosso, assumindo que cada novo universo contenha, pelo menos, o mesmo número de partículas subatômicas e obedeça às leis da física dentro da paisagem predita pela teoria das cordas.[143][144]

Futuro da humanidade[editar | editar código-fonte]

Anos a partir de agora Evento
technology and culture 10.000 Vida útil mais provável estimada para uma civilização tecnológica, de acordo com a formulação original de Frank Drake da equação de Drake.[145]
Biology 10.000 Se a globalização acabar levando a uma panmixia, a variação do genoma humano não será mais regionalizada, enquanto o tamanho efetivo da população vai se equalizar ao tamanho atual da população.[146]
Mathematics 10.000 A Humanidade tem 95% de chance de ser extinta nessa época, de acordo com a formulação controversa de Brandon Carter para o Argumento do Fim do Mundo, que argumenta que metade dos humanos que deverão viver já devem ter nascido.[147]
technology and culture 20.000 De acordo com o modelo linguístico de glotocronologia de Morris Swadesh, as linguagens futuras deverão reter apenas 1 dos 100 "vocabulários principais" das palavras da lista de Swadesh comparados com seus progenitores atuais.[148]
technology and culture 36.000 Segundo algumas das tradições budistas, é estimado que esse será o tempo de espera mínimo para o nascimento de Maitreya[149], o próximo e primeiro Buda depois Sidarta Gautama.
Geology and planetary science +100.000 Tempo necessário para Terraformar Marte e o deixar com uma atmosfera respirável e rica em oxigênio, usando apenas plantas com eficiência solar comparada com a biosfera atualmente encontrada na Terra.[150]
Technology and culture 1 milhão Tempo mínimo estimado em que a humanidade deverá colonizar toda a Via Láctea e se tornar capaz de aproveitar toda a energia da galáxia, assumindo uma velocidade de 10% da luz (29979.2458 km/s).[151]
Biology 2 milhões Espécies vertebradas separadas por tanto tempo geralmente sofrem especiação alopátrica.[152] Biologista evolucionário James W. Valentine prediz que se a Humanidade já tenha se dispersado em colônias espaciais geneticamente isoladas nessa época, a galáxia vai abrigar uma radiação evolucionária de múltiplas espécies humanas com "uma diversidade de formas de adaptação que nos surpreenderia".[153] Isso acabará sendo um processo natural de civilizações isoladas, não relacionado com o uso deliberado de tecnologias para alteração genética.
Mathematics 7,8 milhões A Humanidade tem 95% de probabilidade de ser extinta nessa data, de acordo com a formulação de J. Richard Gott para o controverso Argumento para o Fim do Mundo.[154]
technology and culture 100 milhões Tempo de vida máximo estimado para uma civilização tecnológica, de acordo com a formulação original de Frank Drake para a Equação de Drake.[155]
Astronomy and astrophysics 1 bilhão Tempo estimado para um projeto de astroengenharia para alterar a órbita da Terra, compensando o aumento do brilho do Sol e a migração da zona habitável, conquistada com a repetida assistência gravitacional com um asteroide.[156][157]

Espaçonaves e exploração espacial[editar | editar código-fonte]

Até a data, cinco espaçonaves (Voyager 1 e 2, Pionners 10 e 11 e a New Horizons) estão em trajetórias que irá levá-los para fora do Sistema Solar e para o espaço interestelar. Exceto por uma colisão improvável, a nave deve persistir indefinidamente.[158]

Anos a partir de agora Evento
Astronomy and astrophysics 1.000 O satélite nuclear SNAP-10A, lançado em 1965 numa órbita de 700 km acima da Terra, retornará para a superfície.[159][160]
Astronomy and astrophysics 16.900 Voyager 1 passará a cerca de 3,5 anos-luz da Próxima Centauri.[161]
Astronomy and astrophysics 18.500 Pioneer 11 passará em 3,4 anos-luz da Alpha Centauri.[161]
Astronomy and astrophysics 20.300 Voyager 2 passará em 2,9 anos-luz de Alpha Centauri.[161]
Astronomy and astrophysics 25.000 A Mensagem de Arecibo, uma coleção de dados transmitidos em 16 de novembro de 1974, atinge seu destino, o Aglomerado Globular Messier 13.[162] Essa é a única mensagem de rádio interestelar enviada para uma região tão distante da Galáxia. Terá uma diferença de 24 anos-luz na posição do aglomerado quando a mensagem chegar, mas já que o aglomerado de 168 anos-luz de diâmetro, a mensagem ainda atingirá seu destino.[163] Qualquer resposta demorará no mínimo outros 25.000 anos (assumindo que comunicação superlumínica seja impossível).
Astronomy and astrophysics 33.800 Pioneer 10 passará em 3,4 anos-luz da Ross 248.[161]
Astronomy and astrophysics 34.400 Pioneer 10 passará em 3,4 anos-luz da Alpha Centauri.[161]
Astronomy and astrophysics 42.200 Voyager 2 passará em 1,7 anos-luz da Ross 248.[161]
Astronomy and astrophysics 44.100 Voyager 1 passará em 1,8 anos-luz da Gliese 445.[161]
Astronomy and astrophysics 46.600 Pioneer 11 passará em 1,9 anos-luz da Gliese 445.[161]
Astronomy and astrophysics 50.000 A cápsula do tempo espacial KEO, se lançada, deverá reentrar na atmosfera da Terra.[164]
Astronomy and astrophysics 90.300 Pioneer 10 passará em 0,76 anos-luz da HIP 117795.[161]
Astronomy and astrophysics 306.100 Voyager 1 passará em 1 ano-luz da TYC 3135-52-1.[161]
Astronomy and astrophysics 492.300 Voyager 1 passará em 1,3 ano-luz da HD 28343.[161]
Astronomy and astrophysics 800.000–8 milhões Menor tempo de vida estimado para que as inscrições da placa da Pionner 10 sejam destruídas por processos de erosão interestelar pouco entendidos.[165]
Astronomy and astrophysics 1,2 milhões Pioneer 11 passará em 3 anos-luz da Delta Scuti.[161]
Astronomy and astrophysics 1,3 milhões Pioneer 10 passará em 1,5 anos-luz da HD 52456.[161]
Astronomy and astrophysics 2 milhões Pioneer 10 passará perto de Aldebaran.[166]
Astronomy and astrophysics 4 milhões Pioneer 11 passará perto de uma das estrelas da constelação Aquila.[166]
Astronomy and astrophysics 8 milhões A órbita dos satélites LAGEOS decairá e eles reentrarão na atmosfera da Terra, carregando uma mensagem para quaisquer descendentes da Humanidade e um mapa dos continentes de como eles deverão aparecer.[167]
Astronomy and astrophysics 1 bilhão Tempo de vida estimado aos dois Voyager Golden Record, até que a informação armazenada neles fique irrecuperável.[168]
Astronomy and astrophysics 1020 (100 quintilhões) Tempo estimado para que as Pioneer ou Voyagers colidam com uma estrela (ou resto estelar).[161]


Projetos tecnológicos[editar | editar código-fonte]

Anos a partir de agora Evento
technology and culture 3.015 d.C. (991) Uma câmera preparada por Jonathon Keats terminará seu tempo de exposição após ser colocada no ASU Art Museum em Tempe, Arizona, 2015.[169]
technology and culture 3.183 d.C. (1159) A Time Pyramid, uma obra de arte pública em Wemding, Alemanha, deverá ser completada.[170]
technology and culture 2.000 Tempo de vida máximo dos arquivos no Arctic World Archive [en], um repositório com códigos de projetos open-source do GitHub junto de outros dados de interesse histórico, se armazenado em boas condições.[171]
technology and culture 6.939 d.C. (4915) As Cápsulas do Tempo de Westinghouse enterradas entre 1939 e 1964 deverão ser abertas.[172]
technology and culture 7.000 d.C. (4976) A última cápsula do tempo do Expo'70 do ano de 1970, enterrada num monumento perto do Castelo de Osaka, Japão, deverá ser aberta.[173]
technology and culture 28 de maio de 8.113 d.C. (6089) A Cripta da Civilização, uma cápsula do tempo localizada na Oglethorpe University em Atlanta, Geórgia, deverá ser aberta após ser lacrada ao fim da Segunda Guerra Mundial.[174][175]
technology and culture 10.000 Tempo de vida planejado de vários projetos da Fundação Long Now incluindo o Relógio dos 10.000 anos, conhecido como Relógio do Longo Agora, o Projeto Rosetta e o Projeto Long Bet.[176]

Tempo estimado do disco analógico HD-Rosetta, gravado num feixe de íons na placa de níquel, tecnologia desenvolvida pelo Los Alamos National Laboratory; e posteriormente comercializada. (O projeto Rosetta foi nomeado após usar esta tecnologia).

Biology 10.000 Tempo de vida estimado do Svalbard Global Seed Vault na Noruega.[177]
technology and culture 14 de setembro de 30.828 d.C. (28804) Tempo máximo dos sistemas 64-bit baseados em NTFS do Windows.[178]
technology and culture 13 de setembro de 275.760 d.C. (273736) Tempo máximo de sistema do JavaScript.[179]
technology and culture +100.000 Tempo de vida estimado do Memory of Mankind (MOM), repositório de estilo de auto-armazenamento numa mina de sal de Hallstatt na Áustria, que armazena informações em tabletes de cerâmica inscritos com laser.[180]
technology and culture 1 milhão Tempo de vida planejado do Human Document Project sendo desenvolvido pela Universidade de Twente nos Países Baixos.[181]
technology and culture 292.278.994 d.C. (292276970) Excesso numérico no tempo interno em programas de computador de Java.[182]
technology and culture 1 bilhão Tempo de vida estimado do "dispositivo de memória Nanoshuttle" usando nanopartículas de metal movidas como um botão molecular através de um nanotubo de carbono, uma tecnologia desenvolvida pela Universidade da Califórnia em Berkeley.[183]
technology and culture +13 bilhões Tempo de vida estimado dos Cristais de memória do Superman, dispositivo de armazenamento que usa nanoestrutura de laser femtosecond em vidro, uma tecnologia desenvolvida pela Universidade de Southampton.[184][185]
technology and culture 292.277.026.596 d.C. (292277024572) Excesso numérico no tempo interno dos sistemas 64-bit Unix systems.[186]


Arquitetura humana[editar | editar código-fonte]

Anos a partir de agora Evento
Geology and planetary science 50.000 Vida atmosférica estimada de tetrafluorometano, o gás de efeito estufa mais durável.[187]
Geology and planetary science 1 milhão Os objetos de vidro feitos hoje em dia já terão se decomposto no ambiente.[188]

Vários monumentos públicos, compostos de grafite terão erodido em um metro, em um clima moderado, assumindo o nível da unidade de 1 Bubnoff (1 mm / 1.000 ou ~ 1 centímetro / 10.000 anos).[189]

Sem manutenção, a Grande Pirâmide de Gizé vai erodir até ficar irreconhecível.[190]

Na Lua, a pegada do "um pequeno passo" de Neil Armstrong, na Base Tranquilidade, estará erodida nesse tempo, junto com as deixadas pelos 12 astronautas da Apollo, devido aos efeitos acumulados de micrometeoritos.[191][192] (Devido a quase total falta de atmosfera, não ocorre a mesma erosão que na Terra).

Geology and planetary science 7,2 milhões Sem manutenção, o Monte Rushmore terá erodido até ficar irreconhecível.[193]
Geology and planetary science 100 milhões Futuros arqueólogos devem ser capazes de identificar "Stratum Urbano" de grandes cidades costeiras fossilizadas, muitas através de restos de estruturas subterrâneas, fundações de edifícios e túneis de utilidade.[194]

Energia nuclear[editar | editar código-fonte]

Anos a partir de agora Evento
Particle physics 10.000 O Waste Isolation Pilot Plant, para os resíduos de armas nucleares, deverá estar protegido até essa época, com um sistema de "marcação permanente" projetado para avisar os visitantes, tanto através de múltiplos idiomas (seis idiomas das Nações Unidas e Navajo), quanto por meio de pictogramas.[195] (O Human Interference Task Force forneceu a base teórica para que os Estados Unidos planejem futuras nuclear semiotics).
Particle physics 20.000 Os 2600 km2 da Zona de Exclusão de Chernobly que ocupa a Ucrânia e Belarus, deixado deserto em 1986 por causa do desastre de Chernobly, voltará a ter níveis normais de radiação.[196]
Geology and planetary science 30.000 Tempo de vida estimado para os suprimentos do reator baseado em fissão Breeder, usando fontes conhecidas, assumindo o consumo de energia mundial de 2009.[197]
Geology and planetary science 60.000 Tempo de vida estimado para as reservas dos reatores térmicos, se for possível extrair todo o urânio da água, assumindo o consumo de energia mundial de 2009.[197]
Particle physics 211.000 Technetium-99,[198] um produto de fissão de longa vida baseado em lixo nuclear de urânio.[199]
Particle physics 250.000 Tempo mínimo estimado para que o plutônio armazenado no Waste Isolation Pilot Plant do Novo México deixar de ser letal para os humanos.[200]
Particle physics 15,7 milhões Meia vida do iodine-129,[198] o produto de fissão mais durável do lixo nuclear de urânio.[201]
Geology and planetary science 60 milhões Tempo estimado que o suprimento de fusão nuclear reserva, se for possível extrair todo o lítio do nível da água, assumindo o consumo de energia mundial de 1995.[202]
Geology and planetary science 5 bilhões Tempo de vida estimado do reator baseado em fusão Breeder, se for possível extrair todo o urânio do nível da água, assumindo o consumo de energia mundial de 1983.[203]
Geology and planetary science 150 bilhões Tempo de vida estimado do suprimento de fusão nuclear, se for possível extrair todo o deutério do nível da água, assumindo o consumo de energia mundial de 1995.[202]

Notas[editar | editar código-fonte]

  1. ↑ O ponto preciso de início é 0:00 de 1 de janeiro de 10,001.
  2. ↑ a b c d e f g h i j k l m n Representa a época no qual o evento provavelmente já terá ocorrido. Pode ocorrer de forma aleatória em qualquer época a partir do presente.
  3. ↑ Unidades estão em escala curta
  4. ↑ Essa já tem sido uma pergunta difícil tem um tempo; veja o artigo de 2001 por Rybicki, K. R. e Denis, C. Entretanto, de acordo com os últimos cálculos, isso deverá acontecer com uma grande percentagem de certeza.
  5. ↑ a b Cerca de 264 meia-vidas. Tyson et al. colocam a computação com um valor diferente para uma meia-vida.
  6. ↑ a b c d e Apesar de estar listado em anos por conveniência, os números além desse ponto são tão vastos que os seus digitos ficariam sem mudança, sem importar quais dígitos convencionais estejam listados, sejam em nansosegundos ou vidas estelares.
  7. ↑ é 1 seguido por 1026 (100 septilhões) de zeros
  8. ↑ é 1 seguido por 1050 (100 quindecilhões) de zeros
  9. ↑ é 1 seguido por 1076 (10 quattuorvigintilhões) de zeros
  10. ↑ é 1 seguido por 10120 (1 noventrigintilhão) de zeros

Ver também[editar | editar código-fonte]

Referências[editar | editar código-fonte]

  1. ↑ Rescher, Nicholas (1998). Predicting the future: An introduction to the theory of forecasting. [S.l.]: State University of New York Press. ISBN 978-0791435533 
  2. ↑ Adams, Fred C.; Laughlin, Gregory (1 de abril de 1997). «A dying universe: the long-term fate and evolutionof astrophysical objects» (PDF). Reviews of Modern Physics. 69 (2): 337–372. arXiv:astro-ph/9701131Acessível livremente. doi:10.1103/RevModPhys.69.337. Consultado em 10 de outubro de 2021. Cópia arquivada (PDF) em 27 de julho de 2018 
  3. ↑ Nave, C.R. «Second Law of Thermodynamics». Georgia State University. Consultado em 3 de dezembro de 2011 
  4. ↑ Blackman, J. W.; et al. (13 de outubro de 2021). «A Jovian analogue orbiting a white dwarf star». Nature. 598 (7880): 272–275. PMID 34646001. arXiv:2110.07934Acessível livremente. doi:10.1038/s41586-021-03869-6. Consultado em 14 de outubro de 2021 
  5. ↑ Blackman, Joshua; Bennett, David; Beaulieu, Jean-Philippe (13 de outubro de 2021). «A Crystal Ball Into Our Solar System's Future - Giant Gas Planet Orbiting a Dead Star Gives Glimpse Into the Predicted Aftermath of our Sun's Demise». Keck Observatory. Consultado em 14 de outubro de 2021 
  6. ↑ Ferreira, Becky (13 de outubro de 2021). «Astronomers Found a Planet That Survived Its Star's Death - The Jupiter-size planet orbits a type of star called a white dwarf, and hints at what our solar system could be like when the sun burns out.». The New York Times. Consultado em 14 de outubro de 2021 
  7. ↑ a b c d e Adams, Fred; Laughlin, Greg (1999). The Five Ages of the Universe. New York: The Free Press. ISBN 978-0684854229 
  8. ↑ a b c d e f g h i j k l m Adams, Fred C.; Laughlin, Gregory (1997). «A dying universe: the long-term fate and evolution of astrophysical objects». Reviews of Modern Physics. 69 (2): 337–372. Bibcode:1997RvMP...69..337A. arXiv:astro-ph/9701131Acessível livremente. doi:10.1103/RevModPhys.69.337 
  9. ↑ Komatsu, E.; Smith, K. M.; Dunkley, J.; et al. (2011). «Seven-Year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Observations: Cosmological Interpretation». The Astrophysical Journal Supplement Series. 192 (2): 18. Bibcode:2011ApJS..192...19W. arXiv:1001.4731Acessível livremente. doi:10.1088/0067-0049/192/2/18 
  10. ↑ a b c Linde, Andrei. (2007). «Sinks in the Landscape, Boltzmann Brains and the Cosmological Constant Problem». Journal of Cosmology and Astroparticle Physics. 2007 (1): 022. Bibcode:2007JCAP...01..022L. CiteSeerX 10.1.1.266.8334Acessível livremente. arXiv:hep-th/0611043Acessível livremente. doi:10.1088/1475-7516/2007/01/022 
  11. ↑ a b Finkleman, David; Allen, Steve; Seago, John; Seaman, Rob; Seidelmann, P. Kenneth (Junho de 2011). «The Future of Time: UTC and the Leap Second». American Scientist, July–August , V N4 P312. 2011 (99). Bibcode:2011arXiv1106.3141F. arXiv:1106.3141Acessível livremente 
  12. ↑ Mengel, M.; A. Levermann (4 de maio de 2014). «Ice plug prevents irreversible discharge from East Antarctica». Nature Climate Change. 4 (6): 451–455. Bibcode:2014NatCC...4..451M. doi:10.1038/nclimate2226 
  13. ↑ Hockey, T.; Trimble, V. (2010). «Public reaction to a V = −12.5 supernova». The Observatory. 130 (3): 167. Bibcode:2010Obs...130..167H 
  14. ↑ Plait, Phil (2002). Bad Astronomy: Misconceptions and Misuses Revealed, from Astrology to the Moon Landing "Hoax". [S.l.]: John Wiley and Sons. pp. 55–56 [Falta ISBN]
  15. ↑ Mowat, Laura (14 de julho de 2017). «Africa's desert to become lush green tropics as monsoons MOVE to Sahara, scientists say». Express.co.uk (em inglês). Consultado em 23 de março de 2018 
  16. ↑ «Orbit: Earth's Extraordinary Journey». ExptU. 23 de dezembro de 2015. Consultado em 23 de março de 2018. Arquivado do original em 14 de julho de 2018 
  17. ↑ «'Super-eruption' timing gets an update — and not in humanity's favour». Nature (em inglês). 30 de novembro de 2017. pp. 8–8. doi:10.1038/d41586-017-07777-6. Consultado em 28 de agosto de 2020 
  18. ↑ «Scientists predict a volcanic eruption that would destroy humanity could happen sooner than previously thought». www.independent.co.uk (em inglês). Consultado em 28 de agosto de 2020 
  19. ↑ Schorghofer, Norbert (23 de setembro de 2008). «Temperature response of Mars to Milankovitch cycles» (PDF). Geophysical Research Letters. 35 (18): L18201. Bibcode:2008GeoRL..3518201S. doi:10.1029/2008GL034954. Arquivado do original (PDF) em 19 de setembro de 2009 
  20. ↑ Beech, Martin (2009). Terraforming: The Creating of Habitable Worlds. [S.l.]: Springer. pp. 138–142. Bibcode:2009tchw.book.....B 
  21. ↑ a b Matthews, R. A. J. (1994). «The Close Approach of Stars in the Solar Neighborhood». Quarterly Journal of the Royal Astronomical Society. 35 (1): 1. Bibcode:1994QJRAS..35....1M 
  22. ↑ Berger, A & Loutre, MF (2002). «Climate: an exceptionally long interglacial ahead?». Science. 297 (5585): 1287–1288. PMID 12193773. doi:10.1126/science.1076120 
  23. ↑ «Human-made climate change suppresses the next ice age — Potsdam Institute for Climate Impact Research». www.pik-potsdam.de. Consultado em 21 de outubro de 2020 
  24. ↑ «Niagara Falls Geology Facts & Figures». Niagara Parks. Consultado em 29 de abril de 2011. Arquivado do original em 19 de julho de 2011 
  25. ↑ Bastedo, Jamie (1994). Shield Country: The Life and Times of the Oldest Piece of the Planet. Col: Komatik Series, ISSN 0840-4488. 4. [S.l.]: Arctic Institute of North America of the University of Calgary. p. 202. ISBN 9780919034792 
  26. ↑ Tapping, Ken (2005). «The Unfixed Stars». National Research Council Canada. Consultado em 29 de dezembro de 2010. Arquivado do original em 8 de julho de 2011 
  27. ↑ Monnier, J. D.; Tuthill, P.; Lopez, GB; et al. (1999). «The Last Gasps of VY Canis Majoris: Aperture Synthesis and Adaptive Optics Imagery». The Astrophysical Journal. 512 (1): 351–361. Bibcode:1999ApJ...512..351M. arXiv:astro-ph/9810024Acessível livremente. doi:10.1086/306761 
  28. ↑ Schaetzl, Randall J.; Anderson, Sharon (2005). Soils: Genesis and Geomorphology. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 105. ISBN 9781139443463 
  29. ↑ David Archer (2009). The Long Thaw: How Humans Are Changing the Next 100.000 Years of Earth's Climate. [S.l.]: Princeton University Press. p. 123. ISBN 978-0-691-13654-7 
  30. ↑ «Frequently Asked Questions». Hawai'i Volcanoes National Park. 2011. Consultado em 22 de outubro de 2011 
  31. ↑ Tuthill, Peter; Monnier, John; Lawrance, Nicholas; Danchi, William; Owocki, Stan; Gayley, Kenneth (2008). «The Prototype Colliding-Wind Pinwheel WR 104». The Astrophysical Journal. 675 (1): 698–710. Bibcode:2008ApJ...675..698T. arXiv:0712.2111Acessível livremente. doi:10.1086/527286 
  32. ↑ Tuthill, Peter. «WR 104: Technical Questions». Consultado em 20 de dezembro de 2015 
  33. ↑ Bostrom, Nick (Março de 2002). «Existential Risks: Analyzing Human Extinction Scenarios and Related Hazards». Journal of Evolution and Technology. 9 (1). Consultado em 10 de setembro de 2012 
  34. ↑ «Badlands National Park – Nature & Science – Geologic Formations». Consultado em 21 de maio de 2014. Cópia arquivada em 15 de fevereiro de 2015 
  35. ↑ Landstreet, John D. (2003). Physical Processes in the Solar System: An introduction to the physics of asteroids, comets, moons and planets. [S.l.]: Keenan & Darlington. p. 121. ISBN 9780973205107 
  36. ↑ Sessions, Larry (29 de julho de 2009). «Betelgeuse will explode someday». EarthSky Communications, Inc. Consultado em 16 de novembro de 2010 
  37. ↑ «A giant star is acting strange, and astronomers are buzzing». National Geographic (em inglês). 26 de dezembro de 2019. Consultado em 15 de março de 2020 
  38. ↑ a b «Uranus's colliding moons». astronomy.com. 2017. Consultado em 23 de setembro de 2017 
  39. ↑ Bailer-Jones, C.A.L.; Rybizki, J; Andrae, R.; Fouesnea, M. (2018). «New stellar encounters discovered in the second Gaia data release». Astronomy & Astrophysics. 616: A37. Bibcode:2018A&A...616A..37B. arXiv:1805.07581Acessível livremente. doi:10.1051/0004-6361/201833456 
  40. ↑ Filip Berski and Piotr A. Dybczyński (25 de outubro de 2016). «Gliese 710 will pass the Sun even closer». Astronomy and Astrophysics. 595 (L10): L10. Bibcode:2016A&A...595L..10B. doi:10.1051/0004-6361/201629835 
  41. ↑ Goldstein, Natalie (2009). Global Warming. [S.l.]: Infobase Publishing. p. 53. ISBN 9780816067695. The last time acidification on this scale occurred (about 65 mya) it took more than 2 million years for corals and other marine organisms to recover; some scientists today believe, optimistically, that it could take tens of thousands of years for the ocean to regain the chemistry it had in preindustrial times. 
  42. ↑ «Grand Canyon – Geology – A dynamic place». Views of the National Parks. National Park Service 
  43. ↑ Horner, J.; Evans, N.W.; Bailey, M. E. (2004). «Simulations of the Population of Centaurs I: The Bulk Statistics». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 354 (3): 798–810. Bibcode:2004MNRAS.354..798H. arXiv:astro-ph/0407400Acessível livremente. doi:10.1111/j.1365-2966.2004.08240.x 
  44. ↑ Jillian Scudder. «How Long Until The Moon Slows The Earth to a 25 Hour Day?». Forbes. Consultado em 30 de maio de 2017 
  45. ↑ Haddok, Eitan (29 de setembro de 2008). «Birth of an Ocean: The Evolution of Ethiopia's Afar Depression». Scientific American. Consultado em 27 de dezembro de 2010 
  46. ↑ Bilham, Roger (Novembro de 2000). «NOVA Online | Everest | Birth of the Himalaya». www.pbs.org. Consultado em 22 de julho de 2021. Cópia arquivada em 19 de junho de 2021 
  47. ↑ Kirchner, James W.; Weil, Anne (9 de março de 2000). «Delayed biological recovery from extinctions throughout the fossil record». Nature. 404 (6774): 177–180. Bibcode:2000Natur.404..177K. PMID 10724168. doi:10.1038/35004564 
  48. ↑ Wilson, Edward O. (1999). The Diversity of Life. [S.l.]: W.W. Norton & Company. p. 216. ISBN 9780393319408 
  49. ↑ Wilson, Edward Osborne (1992). «The Human Impact». The Diversity of Life. London: Penguin UK (publicado em 2001). ISBN 9780141931739. Consultado em 15 de março de 2020 
  50. ↑ a b c d e Scotese, Christopher R. «Pangea Ultima will form 250 million years in the Future». Paleomap Project. Consultado em 13 de março de 2006 
  51. ↑ Bills, Bruce G.; Gregory A. Neumann; David E. Smith; Maria T. Zuber (2005). «Improved estimate of tidal dissipation within Mars from MOLA observations of the shadow of Phobos» (PDF). Journal of Geophysical Research. 110 (E07004): E07004. Bibcode:2005JGRE..110.7004B. doi:10.1029/2004je002376. Consultado em 16 de setembro de 2015. Arquivado do original (PDF) em 25 de maio de 2017 
  52. ↑ Garrison, Tom (2009). Essentials of Oceanography 5 ed. [S.l.]: Brooks/Cole. p. 62 [Falta ISBN]
  53. ↑ «Continents in Collision: Pangea Ultima». NASA. 2000. Consultado em 29 de dezembro de 2010 
  54. ↑ «Geology». Encyclopedia of Appalachia. University of Tennessee Press. 2011. Consultado em 21 de maio de 2014. Arquivado do original em 21 de maio de 2014 
  55. ↑ Hancock, Gregory; Kirwan, Matthew (Janeiro de 2007). «Summit erosion rates deduced from 10Be: Implications for relief production in the central Appalachians» (PDF). Geology. 35 (1): 89. Bibcode:2007Geo....35...89H. doi:10.1130/g23147a.1 
  56. ↑ Yorath, C. J. (2017). Of rocks, mountains and Jasper: a visitor's guide to the geology of Jasper National Park. [S.l.]: Dundurn Press. p. 30. ISBN 9781459736122. [...] 'How long will the Rockies last?' [...] The numbers suggest that in about 50 to 60 million years the remaining mountains will be gone, and the park will be reduced to a rolling plain much like the Canadian prairies. 
  57. ↑ Dethier, David P.; Ouimet, W.; Bierman, P. R.; Rood, D. H.; et al. (2014). «Basins and bedrock: Spatial variation in 10Be erosion rates and increasing relief in the southern Rocky Mountains, USA» (PDF). Geology. 42 (2): 167–170. Bibcode:2014Geo....42..167D. doi:10.1130/G34922.1 
  58. ↑ Patzek, Tad W. (2008). «Can the Earth Deliver the Biomass-for-Fuel we Demand?». In: Pimentel, David. Biofuels, Solar and Wind as Renewable Energy Systems: Benefits and Risks. [S.l.]: Springer. ISBN 9781402086533 
  59. ↑ Perlman, David (14 de outubro de 2006). «Kiss that Hawaiian timeshare goodbye / Islands will sink in 80 million years». San Francisco Chronicle 
  60. ↑ Nelson, Stephen A. «Meteorites, Impacts, and Mass Extinction». Tulane University. Consultado em 13 de janeiro de 2011 
  61. ↑ Lang, Kenneth R. (2003). The Cambridge Guide to the Solar System. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 329. ISBN 9780521813068. [...] all the rings should collapse [...] in about 100 million years. 
  62. ↑ Schröder, K.-P.; Connon Smith, Robert (2008). «Distant future of the Sun and Earth revisited». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 386 (1): 155–63. Bibcode:2008MNRAS.386..155S. arXiv:0801.4031Acessível livremente. doi:10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x 
  63. ↑ Hayes, Wayne B. (2007). «Is the Outer Solar System Chaotic?». Nature Physics. 3 (10): 689–691. Bibcode:2007NatPh...3..689H. CiteSeerX 10.1.1.337.7948Acessível livremente. arXiv:astro-ph/0702179Acessível livremente. doi:10.1038/nphys728 
  64. ↑ Leong, Stacy (2002). «Period of the Sun's Orbit Around the Galaxy (Cosmic Year)». The Physics Factbook. Consultado em 2 de abril de 2007 
  65. ↑ a b c Williams, Caroline; Nield, Ted (20 de outubro de 2007). «Pangaea, the comeback». New Scientist. Consultado em 2 de janeiro de 2014. Arquivado do original em 13 de abril de 2008 
  66. ↑ Calkin, P. E.; Young, G. M. (1996), «Global glaciation chronologies and causes of glaciation», in: Menzies, John, Past glacial environments: sediments, forms, and techniques, ISBN 978-0-7506-2352-0, Glacial environments, 2, Butterworth-Heinemann, pp. 9–75. 
  67. ↑ a b c Perry, Perry; Russel, Thompson (1997). Applied climatology : principles and practice. London: Routledge. p. 127–128. ISBN 9780415141000 
  68. ↑ a b c d e O'Malley-James, Jack T.; Greaves, Jane S.; Raven, John A.; Cockell, Charles S. (2014). «Swansong Biosphere II: The final signs of life on terrestrial planets near the end of their habitable lifetimes». International Journal of Astrobiology. 13 (3): 229-243. Bibcode:2014IJAsB..13..229O. arXiv:1310.4841Acessível livremente. doi:10.1017/S1473550413000426 
  69. ↑ Strom, Robert G.; Schaber, Gerald G.; Dawson, Douglas D. (25 de maio de 1994). «The global resurfacing of Venus». Journal of Geophysical Research. 99 (E5): 10899–10926. Bibcode:1994JGR....9910899S. doi:10.1029/94JE00388 
  70. ↑ Nield 2007, pp. 20–21.
  71. ↑ Hoffman, Paul F. (Novembro de 1992). «Rodinia to Gondwanaland to Pangea to Amasia: alternating kinematics of supercontinental fusion». Atlantic Geology. 28 (3): 323–327 
  72. ↑ Minard, Anne (2009). «Gamma-Ray Burst Caused Mass Extinction?». National Geographic News. Consultado em 27 de agosto de 2012 
  73. ↑ «Questions Frequently Asked by the Public About Eclipses». NASA. Consultado em 7 de março de 2010. Cópia arquivada em 12 de março de 2010 
  74. ↑ a b c d O'Malley-James, Jack T.; Greaves, Jane S.; Raven, John A.; Cockell, Charles S. (2012). «Swansong Biospheres: Refuges for life and novel microbial biospheres on terrestrial planets near the end of their habitable lifetimes». International Journal of Astrobiology. 12 (2): 99–112. Bibcode:2013IJAsB..12...99O. arXiv:1210.5721Acessível livremente. doi:10.1017/S147355041200047X 
  75. ↑ a b Heath, Martin J.; Doyle, Laurance R. (2009). «Circumstellar Habitable Zones to Ecodynamic Domains: A Preliminary Review and Suggested Future Directions». arXiv:0912.2482Acessível livremente [astro-ph.EP] 
  76. ↑ a b Ward, Peter D.; Brownlee, Donald (2003). Rare earth : why complex life is uncommon in the universe. New York: Copernicus. p. 117-128. ISBN 978-0387952895 
  77. ↑ a b c d Franck, S.; Bounama, C.; Von Bloh, W. (Novembro de 2005). «Causes and timing of future biosphere extinction» (PDF). Biogeosciences Discussions. 2 (6): 1665–1679. Bibcode:2005BGD.....2.1665F. doi:10.5194/bgd-2-1665-2005 
  78. ↑ Bounama, Christine; Franck, S.; Von Bloh, David (2001). «The fate of Earth's ocean». Hydrology and Earth System Sciences. 5 (4): 569–575. Bibcode:2001HESS....5..569B. doi:10.5194/hess-5-569-2001 
  79. ↑ a b Schröder, K.-P.; Connon Smith, Robert (1 de maio de 2008). «Distant future of the Sun and Earth revisited». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 386 (1): 155–163. Bibcode:2008MNRAS.386..155S. arXiv:0801.4031Acessível livremente. doi:10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x 
  80. ↑ a b Brownlee 2010, p. 95.
  81. ↑ Brownlee 2010, p. 79.
  82. ↑ Li King-Fai; Pahlevan, Kaveh; Kirschvink, Joseph L.; Yung, Luk L. (2009). «Atmospheric pressure as a natural climate regulator for a terrestrial planet with a biosphere». Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 106 (24): 9576–9579. Bibcode:2009PNAS..106.9576L. PMC 2701016Acessível livremente. PMID 19487662. doi:10.1073/pnas.0809436106 
  83. ↑ Caldeira, Ken; Kasting, James F (1992). «The life span of the biosphere revisited». Nature. 360 (6406): 721–23. Bibcode:1992Natur.360..721C. PMID 11536510. doi:10.1038/360721a0 
  84. ↑ Franck, S. (2000). «Reduction of biosphere life span as a consequence of geodynamics». Tellus B. 52 (1): 94–107. Bibcode:2000TellB..52...94F. doi:10.1034/j.1600-0889.2000.00898.x 
  85. ↑ Timothy M, von Bloh; Werner (2001). «Biotic feedback extends the life span of the biosphere». Geophysical Research Letters. 28 (9): 1715–18. Bibcode:2001GeoRL..28.1715L. doi:10.1029/2000GL012198 
  86. ↑ a b c d Kargel, Jeffrey Stuart (2004). Mars: A Warmer, Wetter Planet. [S.l.]: Springer. p. 509. ISBN 978-1852335687. Consultado em 29 de outubro de 2007 
  87. ↑ Neron de Surgey, O.; Laskar, J. (1996). «On the Long Term Evolution of the Spin of the Earth». Astronomy and Astrophysics. 318: 975. Bibcode:1997A&A...318..975N 
  88. ↑ a b c Cox, T. J.; Loeb, Abraham (2008). «The Collision Between The Milky Way And Andromeda». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 386 (1): 461–474. Bibcode:2008MNRAS.386..461C. arXiv:0705.1170Acessível livremente. doi:10.1111/j.1365-2966.2008.13048.x 
  89. ↑ a b Li, King-Fai; Pahlevan, Kaveh; Kirschvink, Joseph L.; Yung, Yuk L. (16 de junho de 2009). «Atmospheric pressure as a natural climate regulator for a terrestrial planet with a biosphere». Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 106 (24): 9576–9579. Bibcode:2009PNAS..106.9576L. PMC 2701016Acessível livremente. PMID 19487662. doi:10.1073/pnas.0809436106 
  90. ↑ Waszek, Lauren; Irving, Jessica; Deuss, Arwen (20 de fevereiro de 2011). «Reconciling the Hemispherical Structure of Earth's Inner Core With its Super-Rotation». Nature Geoscience. 4 (4): 264–267. Bibcode:2011NatGe...4..264W. doi:10.1038/ngeo1083 
  91. ↑ McDonough, W. F. (2004). Compositional Model for the Earth's Core. Treatise on Geochemistry. 2. [S.l.: s.n.] pp. 547–568. Bibcode:2003TrGeo...2..547M. ISBN 978-0080437514. doi:10.1016/B0-08-043751-6/02015-6 
  92. ↑ Luhmann, J. G.; Johnson, R. E.; Zhang, M. H. G. (1992). «Evolutionary impact of sputtering of the Martian atmosphere by O+ pickup ions». Geophysical Research Letters. 19 (21): 2151–2154. Bibcode:1992GeoRL..19.2151L. doi:10.1029/92GL02485 
  93. ↑ Quirin Shlermeler (3 de março de 2005). «Solar wind hammers the ozone layer». News@nature. doi:10.1038/news050228-12 
  94. ↑ a b Adams, Fred C. (2008). «Long-term astrophysicial processes». In: Bostrom, Nick; Cirkovic, Milan M. Global Catastrophic Risks. [S.l.]: Oxford University Press. pp. 33–47 [Falta ISBN]
  95. ↑ Adams 2008, pp. 33–44.
  96. ↑ «Study: Earth May Collide With Another Planet». Fox News. 11 de junho de 2009. Consultado em 8 de setembro de 2011. Arquivado do original em 4 de novembro de 2012 
  97. ↑ Guinan, E. F.; Ribas, I. (2002). Montesinos, Benjamin; Gimenez, Alvaro; Guinan, Edward F., eds. «Our Changing Sun: The Role of Solar Nuclear Evolution and Magnetic Activity on Earth's Atmosphere and Climate». ASP Conference Proceedings. 269: 85–106. Bibcode:2002ASPC..269...85G 
  98. ↑ Kasting, J. F. (Junho de 1988). «Runaway and moist greenhouse atmospheres and the evolution of earth and Venus». Icarus. 74 (3): 472–494. Bibcode:1988Icar...74..472K. PMID 11538226. doi:10.1016/0019-1035(88)90116-9 
  99. ↑ Chyba, C. F.; Jankowski, D. G.; Nicholson, P. D. (1989). «Tidal Evolution in the Neptune-Triton System». Astronomy and Astrophysics. 219 (1–2): 23. Bibcode:1989A&A...219L..23C 
  100. ↑ Cain, Fraser (2007). «When Our Galaxy Smashes Into Andromeda, What Happens to the Sun?». Universe Today. Consultado em 16 de maio de 2007. Cópia arquivada em 17 de maio de 2007 
  101. ↑ NASA (31 de maio de 2012). «NASA's Hubble Shows Milky Way is Destined for Head-On Collision». NASA. Consultado em 13 de outubro de 2012 
  102. ↑ Dowd, Maureen (29 de maio de 2012). «Andromeda Is Coming!». The New York Times. Consultado em 9 de janeiro de 2014. [NASA's David Morrison] explained that the Andromeda-Milky Way collision would just be two great big fuzzy balls of stars and mostly empty space passing through each other harmlessly over the course of millions of years. 
  103. ↑ Braine, J.; Lisenfeld, U.; Duc, P. A.; et al. (2004). «Colliding molecular clouds in head-on galaxy collisions». Astronomy and Astrophysics. 418 (2): 419–428. Bibcode:2004A&A...418..419B. arXiv:astro-ph/0402148Acessível livremente. doi:10.1051/0004-6361:20035732 
  104. ↑ a b c d Schroder, K. P.; Connon Smith, Robert (2008). «Distant Future of the Sun and Earth Revisited». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 386 (1): 155–163. Bibcode:2008MNRAS.386..155S. arXiv:0801.4031Acessível livremente. doi:10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x 
  105. ↑ Powell, David (22 de janeiro de 2007). «Earth's Moon Destined to Disintegrate». Space.com. Tech Media Network. Consultado em 1 de junho de 2010 
  106. ↑ Lorenz, Ralph D.; Lunine, Jonathan I.; McKay, Christopher P. (1997). «Titan under a red giant sun: A new kind of "habitable" moon» (PDF). Geophysical Research Letters. 24 (22): 2905–2908. Bibcode:1997GeoRL..24.2905L. CiteSeerX 10.1.1.683.8827Acessível livremente. PMID 11542268. doi:10.1029/97GL52843. Consultado em 21 de março de 2008 
  107. ↑ Rybicki, K. R.; Denis, C. (2001). «On the Final Destiny of the Earth and the Solar System». Icarus. 151 (1): 130–137. Bibcode:2001Icar..151..130R. doi:10.1006/icar.2001.6591 
  108. ↑ Balick, Bruce. «Planetary Nebulae and the Future of the Solar System». University of Washington. Consultado em 23 de junho de 2006. Arquivado do original em 19 de dezembro de 2008 
  109. ↑ Kalirai, Jasonjot S.; et al. (Março de 2008). «The Initial-Final Mass Relation: Direct Constraints at the Low-Mass End». The Astrophysical Journal. 676 (1): 594–609. Bibcode:2008ApJ...676..594K. arXiv:0706.3894Acessível livremente. doi:10.1086/527028 
  110. ↑ Com base nos mínimos quadrados ponderados mais adequados na p. 16 de Kalirai et al. com a massa inicial igual a uma massa solar.
  111. ↑ «Universe May End in a Big Rip». CERN Courier. 1 de maio de 2003. Consultado em 22 de julho de 2011 
  112. ↑ «Ask Ethan: Could The Universe Be Torn Apart In A Big Rip?». Forbes. Consultado em 26 de janeiro de 2021. Cópia arquivada em 2 de agosto de 2021 
  113. ↑ Caldwell, Robert R.; Kamionkowski, Marc; Weinberg, Nevin N. (2003). «Phantom Energy and Cosmic Doomsday». Physical Review Letters. 91 (7). 071301 páginas. Bibcode:2003PhRvL..91g1301C. PMID 12935004. arXiv:astro-ph/0302506Acessível livremente. doi:10.1103/PhysRevLett.91.071301 
  114. ↑ Vikhlinin, A.; Kravtsov, A.V.; Burenin, R.A.; et al. (2009). «Chandra Cluster Cosmology Project III: Cosmological Parameter Constraints». The Astrophysical Journal. 692 (2): 1060–1074. Bibcode:2009ApJ...692.1060V. arXiv:0812.2720Acessível livremente. doi:10.1088/0004-637X/692/2/1060 
  115. ↑ Murray, C.D. & Dermott, S.F. (1999). Solar System Dynamics. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 184. ISBN 978-0-521-57295-8 
  116. ↑ Dickinson, Terence (1993). From the Big Bang to Planet X. Camden East, Ontario: Camden House. pp. 79–81. ISBN 978-0-921820-71-0 
  117. ↑ Canup, Robin M.; Righter, Kevin (2000). Origin of the Earth and Moon. Col: The University of Arizona space science series. 30. [S.l.]: University of Arizona Press. pp. 176–177. ISBN 978-0-8165-2073-2 
  118. ↑ Bruce Dorminey (31 de janeiro de 2017). «Earth and Moon May Be on Long-Term Collision Course». Forbes. Consultado em 11 de fevereiro de 2017 
  119. ↑ a b Loeb, Abraham (2011). «Cosmology with Hypervelocity Stars». Harvard University. 2011 (4): 023. Bibcode:2011JCAP...04..023L. arXiv:1102.0007Acessível livremente. doi:10.1088/1475-7516/2011/04/023 
  120. ↑ a b «The Local Group of Galaxies». University of Arizona. Students for the Exploration and Development of Space. Consultado em 2 de outubro de 2009 
  121. ↑ {{citar livro|último = Chown |primeiro = Marcus |título= Afterglow of Creation | url = https://archive.org/details/afterglowofcreat00chow |isbn=9780935702408|publicado= University Science Books |data= 1996 |página= 210}
  122. ↑ a b c Busha, Michael T.; Adams, Fred C.; Wechsler, Risa H.; Evrard, August E. (20 de outubro de 2003). «Future Evolution of Structure in an Accelerating Universe». The Astrophysical Journal. 596 (2): 713–724. ISSN 0004-637X. arXiv:astro-ph/0305211Acessível livremente. doi:10.1086/378043 
  123. ↑ Adams, F. C.; Graves, G. J. M.; Laughlin, G. (Dezembro de 2004). García-Segura, G.; Tenorio-Tagle, G.; Franco, J.; Yorke, H. W., eds. «Gravitational Collapse: From Massive Stars to Planets. / First Astrophysics meeting of the Observatorio Astronomico Nacional. / A meeting to celebrate Peter Bodenheimer for his outstanding contributions to Astrophysics: Red Dwarfs and the End of the Main Sequence». Revista Mexicana de Astronomía y Astrofísica (Serie de Conferencias). 22: 46–49. Bibcode:2004RMxAC..22...46A  See Fig. 3.
  124. ↑ Krauss, Lawrence M.; Starkman, Glenn D. (Março de 2000). «Life, The Universe, and Nothing: Life and Death in an Ever-Expanding Universe». The Astrophysical Journal. 531 (1): 22–30. Bibcode:2000ApJ...531...22K. ISSN 0004-637X. arXiv:astro-ph/9902189Acessível livremente. doi:10.1086/308434 
  125. ↑ Fred C. Adams; Gregory Laughlin; Genevieve J. M. Graves (2004). «RED Dwarfs and the End of The Main Sequence» (PDF). Revista Mexicana de Astronomía y Astrofísica, Serie de Conferencias. 22: 46–49 
  126. ↑ Loeb, Abraham; Batista, Rafael; Sloan, W. (2016). «Relative Likelihood for Life as a Function of Cosmic Time». Journal of Cosmology and Astroparticle Physics. 2016 (8). 040 páginas. Bibcode:2016JCAP...08..040L. arXiv:1606.08448Acessível livremente. doi:10.1088/1475-7516/2016/08/040 
  127. ↑ «Why the Smallest Stars Stay Small». Sky & Telescope (22). Novembro de 1997 
  128. ↑ Adams, F. C.; P. Bodenheimer; G. Laughlin (2005). «M dwarfs: planet formation and long term evolution». Astronomische Nachrichten. 326 (10): 913–919. Bibcode:2005AN....326..913A. doi:10.1002/asna.200510440 
  129. ↑ Tayler, Roger John (1993). Galaxies, Structure and Evolution 2 ed. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 92. ISBN 978-0521367103 
  130. ↑ Barrow, John D.; Tipler, Frank J. (19 de maio de 1988). The Anthropic Cosmological Principle. foreword by John A. Wheeler. Oxford: Oxford University Press. ISBN 978-0192821478. LC 87-28148 
  131. ↑ Adams, Fred; Laughlin, Greg (1999). The Five Ages of the Universe. New York: The Free Press. pp. 85–87. ISBN 978-0684854229 
  132. ↑ a b c d e f g Dyson, Freeman J. (1979). «Time Without End: Physics and Biology in an Open Universe». Reviews of Modern Physics. 51 (3): 447–460. Bibcode:1979RvMP...51..447D. doi:10.1103/RevModPhys.51.447. Consultado em 5 de julho de 2008 
  133. ↑ John Baez (7 de fevereiro de 2016). «The End of the Universe». math.ucr.edu. Consultado em 13 de fevereiro de 2021. Cópia arquivada em 30 de maio de 2009 
  134. ↑ Nishino, Super-K Collaboration, et al. (2009). «Search for Proton Decay via p+ → e+ π0 and p+ → μ+ π0 in a Large Water Cherenkov Detector». Physical Review Letters. 102 (14): 141801. Bibcode:2009PhRvL.102n1801N. PMID 19392425. arXiv:0903.0676Acessível livremente. doi:10.1103/PhysRevLett.102.141801 
  135. ↑ a b Tyson, Neil de Grasse; Tsun-Chu Liu, Charles; Irion, Robert (2000). One Universe: At Home in the Cosmos. [S.l.]: Joseph Henry Press. ISBN 978-0309064880 
  136. ↑ a b c d Page, Don N. (1976). «Particle Emission Rates from a Black Hole: Massless Particles from an Uncharged, Nonrotating Hole». Physical Review D. 13 (2): 198–206. Bibcode:1976PhRvD..13..198P. doi:10.1103/PhysRevD.13.198  See in particular equation (27).
  137. ↑ Frautschi, S (1982). «Entropy in an expanding universe». Science. 217 (4560): 593–599. Bibcode:1982Sci...217..593F. PMID 17817517. doi:10.1126/science.217.4560.593. p. 596: table 1 and section "black hole decay" and previous sentence on that page: "Since we have assumed a maximum scale of gravitational binding – for instance, superclusters of galaxies – black hole formation eventually comes to an end in our model, with masses of up to 1014M☉ ... the timescale for black holes to radiate away all their energy ranges ... to 10106 years for black holes of up to 1014M☉ "
  138. ↑ Andreassen, Anders; Frost, William; Schwartz, Matthew D. (12 de março de 2018). «Scale-invariant instantons and the complete lifetime of the standard model». Physical Review D. 97 (5): 056006. Bibcode:2018PhRvD..97e6006A. arXiv:1707.08124Acessível livremente. doi:10.1103/PhysRevD.97.056006 
  139. ↑ M. E. Caplan (7 de agosto de 2020). «Black Dwarf Supernova in the Far Future» (PDF). MNRAS. 000 (1-6) 
  140. ↑ Carroll, Sean M.; Chen, Jennifer (27 de outubro de 2004). «Spontaneous Inflation and the Origin of the Arrow of Time». arXiv:hep-th/0410270Acessível livremente 
  141. ↑ Tegmark, M (Maio de 2003). «Parallel universes. Not just a staple of science fiction, other universes are a direct implication of cosmological observations». Sci. Am. 288 (5): 40–51. Bibcode:2003SciAm.288e..40T. PMID 12701329. arXiv:astro-ph/0302131Acessível livremente. doi:10.1038/scientificamerican0503-40 
  142. ↑ Max Tegmark (2003). «Parallel Universes». In "Science and Ultimate Reality: From Quantum to Cosmos", Honoring John Wheeler's 90th Birthday. J. D. Barrow, P.C.W. Davies, & C.L. Harper Eds. 288 (5): 40–51. Bibcode:2003SciAm.288e..40T. PMID 12701329. arXiv:astro-ph/0302131Acessível livremente. doi:10.1038/scientificamerican0503-40 
  143. ↑ M. Douglas (21 de março de 2003). «The statistics of string / M theory vacua». JHEP. 0305 (46): 046. Bibcode:2003JHEP...05..046D. arXiv:hep-th/0303194Acessível livremente. doi:10.1088/1126-6708/2003/05/046 
  144. ↑ S. Ashok; M. Douglas (2004). «Counting flux vacua». JHEP. 0401 (60): 060. Bibcode:2004JHEP...01..060A. arXiv:hep-th/0307049Acessível livremente. doi:10.1088/1126-6708/2004/01/060 
  145. ↑ Smith, Cameron; Davies, Evan T. (2012). Emigrating Beyond Earth: Human Adaptation and Space Colonization. [S.l.]: Springer. p. 258 [Falta ISBN]
  146. ↑ Klein, Jan; Takahata, Naoyuki (2002). Where Do We Come From?: The Molecular Evidence for Human Descent. [S.l.]: Springer. p. 395 [Falta ISBN]
  147. ↑ Carter, Brandon; McCrea, W. H. (1983). «The anthropic principle and its implications for biological evolution». Philosophical Transactions of the Royal Society of London. A310 (1512): 347–363. Bibcode:1983RSPTA.310..347C. doi:10.1098/rsta.1983.0096 
  148. ↑ Greenberg, Joseph (1987). Language in the Americas. [S.l.]: Stanford University Press. pp. 341–342 [Falta ISBN]
  149. ↑ «Maitreia». Wikipédia, a enciclopédia livre. 23 de agosto de 2022. Consultado em 24 de outubro de 2023 
  150. ↑ McKay, Christopher P.; Toon, Owen B.; Kasting, James F. (8 de agosto de 1991). «Making Mars habitable». Nature. 352 (6335): 489–496. Bibcode:1991Natur.352..489M. PMID 11538095. doi:10.1038/352489a0 
  151. ↑ Kaku, Michio (2010). «The Physics of Interstellar Travel: To one day, reach the stars». mkaku.org. Consultado em 29 de agosto de 2010 
  152. ↑ Avise, John; D. Walker; G. C. Johns (22 de setembro de 1998). «Speciation durations and Pleistocene effects on vertebrate phylogeography». Philosophical Transactions of the Royal Society B. 265 (1407): 1707–1712. PMC 1689361Acessível livremente. PMID 9787467. doi:10.1098/rspb.1998.0492 
  153. ↑ Valentine, James W. (1985). «The Origins of Evolutionary Novelty And Galactic Colonization». In: Finney, Ben R.; Jones, Eric M. Interstellar Migration and the Human Experience. [S.l.]: University of California Press. p. 274 [Falta ISBN]
  154. ↑ J. Richard Gott, III (1993). «Implications of the Copernican principle for our future prospects». Nature. 363 (6427): 315–319. Bibcode:1993Natur.363..315G. doi:10.1038/363315a0 
  155. ↑ Bignami, Giovanni F.; Sommariva, Andrea (2013). A Scenario for Interstellar Exploration and Its Financing. [S.l.]: Springer. p. 23. Bibcode:2013sief.book.....B  Verifique o valor de |url-access=limited (ajuda)[Falta ISBN]
  156. ↑ Korycansky, D. G.; Laughlin, Gregory; Adams, Fred C. (2001). «Astronomical engineering: a strategy for modifying planetary orbits». Astrophysics and Space Science. 275 (4): 349–366. Bibcode:2001Ap&SS.275..349K. arXiv:astro-ph/0102126Acessível livremente. doi:10.1023/A:1002790227314. hdl:2027.42/41972. Astrophys.Space Sci.275:349-366,2001 
  157. ↑ Korycansky, D. G. (2004). «Astroengineering, or how to save the Earth in only one billion years» (PDF). Revista Mexicana de Astronomía y Astrofísica. 22: 117–120. Bibcode:2004RMxAC..22..117K 
  158. ↑ «Hurtling Through the Void». Time. 20 de junho de 1983. Consultado em 5 de setembro de 2011 
  159. ↑ Staub, D.W. (25 de março de 1967). SNAP 10 Summary Report. [S.l.]: Atomics International Division of North American Aviation, Inc., Canoga Park, California. NAA-SR-12073 
  160. ↑ «U.S. ADMISSION : Satellite mishap released rays». The Canberra Times. 52 (15,547). Australian Capital Territory, Australia. 30 de março de 1978. p. 5. Consultado em 12 de agosto de 2017 – via National Library of Australia , ...Launched in 1965 and carrying about 4.5 kilograms of uranium 235, Snap 10A is in a 1.000-year orbit....
  161. ↑ a b c d e f g h i j k l m n Coryn A.L. Bailer-Jones, Davide Farnocchia (3 de abril de 2019). «Future stellar flybys of the Voyager and Pioneer spacecraft». Research Notes of the American Astronomical Society. 3 (59). 59 páginas. Bibcode:2019RNAAS...3...59B. arXiv:1912.03503Acessível livremente. doi:10.3847/2515-5172/ab158e 
  162. ↑ «Cornell News: "It's the 25th Anniversary of Earth's First (and only) Attempt to Phone E.T."». Cornell University. 12 de novembro de 1999. Consultado em 29 de março de 2008. Cópia arquivada em 2 de agosto de 2008 
  163. ↑ Dave Deamer. «In regard to the email from». Science 2.0. Consultado em 14 de novembro de 2014 
  164. ↑ «KEO FAQ». keo.org. Consultado em 14 de outubro de 2011 
  165. ↑ Lasher, Lawrence. «Pioneer Mission Status». NASA. Arquivado do original em 8 de abril de 2000. [Pioneer's speed is] about 12 km/s... [the plate etching] should survive recognizable at least to a distance ≈10 parsecs, and most probably to 100 parsecs. 
  166. ↑ a b «The Pioneer Missions». NASA. Consultado em 5 de setembro de 2011 
  167. ↑ «LAGEOS 1, 2». NASA. Consultado em 21 de julho de 2012 
  168. ↑ Jad Abumrad and Robert Krulwich (12 de fevereiro de 2010). Carl Sagan And Ann Druyan's Ultimate Mix Tape (Radio). National Public Radio 
  169. ↑ «This Camera Will Capture a 1,000-Year Exposure That Ends in 3015 for History's Slowest Photo». PetaPixel. Consultado em 14 de dezembro de 2015 
  170. ↑ Conception Official Zeitpyramide website, accessed: 14 December 2010.
  171. ↑ Linder, Courtney (15 de novembro de 2019). «Microsoft is Storing Source Code in an Arctic Cave». Popular Mechanics. Consultado em 25 de julho de 2021. Cópia arquivada em 16 de março de 2021 
  172. ↑ Westinghouse Electric & Manufacturing Company (1938). The Book of Record of the Time Capsule of Cupaloy. New York City: Westinghouse, Electric and Manufacturing Company. p. 6 
  173. ↑ «Time Cpsue Expo 1970». panasonic.net. Consultado em 15 de outubro de 2020 
  174. ↑ «The New Georgia Encyclopedia — Crypt of Civilization». Consultado em 29 de junho de 2008 
  175. ↑ «History of the Crypt of Civilization». Consultado em 22 de outubro de 2015 
  176. ↑ «The Long Now Foundation». The Long Now Foundation. 2011. Consultado em 21 de setembro de 2011 
  177. ↑ «A Visit to the Doomsday Vault». CBS News. 20 de março de 2008 
  178. ↑ Focus, Forensic (6 de abril de 2013). «Interpretation of NTFS Timestamps». Forensic Focus. Consultado em 31 de julho de 2021. Cópia arquivada em 8 de março de 2021 
  179. ↑ «Date - JavaScript». developer.mozilla.org. Mozilla. Consultado em 27 de julho de 2021. Cópia arquivada em 21 de julho de 2021 
  180. ↑ «Memory of Mankind». Consultado em 4 de março de 2019 
  181. ↑ «Human Document Project 2014» 
  182. ↑ «When will System.currentTimeMillis() overflow?». Stack Overflow 
  183. ↑ Begtrup, G. E.; Gannett, W.; Yuzvinsky, T. D.; Crespi, V. H.; et al. (13 de maio de 2009). «Nanoscale Reversible Mass Transport for Archival Memory» (PDF). Nano Letters. 9 (5): 1835–1838. Bibcode:2009NanoL...9.1835B. CiteSeerX 10.1.1.534.8855Acessível livremente. PMID 19400579. doi:10.1021/nl803800c. Arquivado do original (PDF) em 22 de junho de 2010 
  184. ↑ Zhang, J.; Gecevičius, M.; Beresna, M.; Kazansky, P. G. (2014). «Seemingly unlimited lifetime data storage in nanostructured glass». Phys. Rev. Lett. 112 (3): 033901. Bibcode:2014PhRvL.112c3901Z. PMID 24484138. doi:10.1103/PhysRevLett.112.033901 
  185. ↑ Zhang, J.; Gecevičius, M.; Beresna, M.; Kazansky, P. G. (Junho de 2013). «5D Data Storage by Ultrafast Laser Nanostructuring in Glass» (PDF). CLEO: Science and Innovations: CTh5D–9. Arquivado do original (PDF) em 6 de setembro de 2014 
  186. ↑