軌道離心率

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この項目では、天文学での離心率について説明しています。幾何学での離心率については「離心率」をご覧ください。

宇宙力学
軌道力学
軌道要素 近点・遠点 近点引数 方位角 軌道離心率 軌道傾斜角 平均近点角 交点 軌道長半径 軌道短半径 真近点角
二体の場合 円軌道・楕円軌道 遷移軌道 (ホーマン遷移・二重楕円遷移) 放物線軌道 双曲線軌道 軌道の減衰
法則 力学的摩擦 脱出速度・宇宙速度 ケプラー方程式 ケプラーの法則 公転周期 軌道速度 表面重力
天体力学
重力の影響範囲 共通重心 （重心） ヒル球 摂動 作用圏（重力圏）
多体の場合 ラグランジュ点 (ハロー軌道) リサジュー軌道 リアプノフ安定
航空宇宙工学
宇宙機の設計 ペイロード比 （ペイロード） 質量比 推進剤重量比 ツィオルコフスキーの公式
重力の利用 スイングバイ パワードスイングバイ
表 話 編 歴

軌道力学において、軌道離心率（きどうりしんりつ、英語: orbital eccentricity）とは、天体の軌道がどれだけ真円から離れているかを表すパラメーターであり、0から∞までの値をとる。軌道離心率は天体の運動を決定する6つの軌道要素のうちの一つである。

軌道離心率eは

• ${\displaystyle e=0}$のときに円軌道
• ${\displaystyle 0<e<1}$のときに楕円軌道
• ${\displaystyle e=1}$のとき放物線軌道
• ${\displaystyle e>1}$のとき双曲線軌道

となる。軌道離心率が1未満であることは周回軌道の条件であるため、彗星等の遠方からの天体の軌道の分析にとって重要な意味を持つ。

通常、軌道離心率は楕円のケプラーの軌道（英語版）を運動する二体問題か、二天体以外の摂動の効果が小さくケプラーの法則が近似して当てはめられる系(一般の衛星や惑星の軌道)に対して定義されるが、クレンペラーのバラ飾りなど、3体以上の問題でも楕円軌道をとり軌道離心率が定義できる系が存在する。また、逆二乗則の働く相互作用では離心率が定義できる。

定義[編集]

幾何学的な定義[編集]

一般に円錐曲線の離心率${\displaystyle e}$は、焦点F、準線L上の点P'、曲線状の点Pの距離の比によって

${\displaystyle e={\frac {\mathrm {FM} }{\mathrm {MM'} }}}$

と定義される。離心率が変化しない曲線状のどの点Pについても離心率が変化しない曲線が円錐曲線である。

楕円軌道の場合は、離心率${\displaystyle e}$を軌道長半径をa、軌道短半径をbとして次の式で表すこともできる^[1]。

${\displaystyle e={\sqrt {1-\left({\frac {b}{a}}\right)^{2}}}}$

全エネルギーを用いた表示[編集]

更にエネルギーとの関係で離心率${\displaystyle e}$を、全エネルギー${\displaystyle E}$、角運動量${\displaystyle L}$、換算質量${\displaystyle m_{red}}$、中心力の係数${\displaystyle \alpha }$として次の式で表せる。

$${\displaystyle e={\sqrt {1+{\frac {2EL^{2}}{m_{\text{red}}\,\alpha ^{2}}}}}}$$

ただし換算質量${\displaystyle m_{\text{red}}}$とは、二天体の質量を${\displaystyle m_{1}}$と${\displaystyle m_{2}}$として

${\displaystyle m_{\text{red}}={\frac {m_{1}m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}$

で表される量であり、中心力の係数${\displaystyle \alpha }$とは、公転する天体にかかる力Fと中心天体からの距離rを用いて

${\displaystyle \alpha =F\cdot r^{2}}$

で表される量である。

計算[編集]

離心率は、離心率ベクトルの絶対値として表される。

${\displaystyle e=\left|\mathbf {e} \right|}$

ここで${\displaystyle \mathbf {e} \,\!}$は離心率ベクトルである。

楕円軌道では、近点距離 ${\displaystyle r_{\mathrm {p} }}$、遠点距離 ${\displaystyle r_{\mathrm {a} }}$ でも表現できる。

${\displaystyle e={\frac {r_{\mathrm {a} }-r_{\mathrm {p} }}{r_{\mathrm {a} }+r_{\mathrm {p} }}}=1-{\frac {2}{r_{\mathrm {a} }/r_{\mathrm {p} }+1}}.}$

例[編集]

地球の軌道離心率は惑星間重力の相互作用により、長年の間にほぼ0から約0.05までの間を振れており、現在は約0.0167である^[2]（月は0.0549^[3]）。水星は0.2056と、太陽系の他の惑星と比べてかなり大きい値を持つ^[4]。準惑星の冥王星はさらに大きく、0.248である^[5]。太陽系の小惑星のほとんどは0から0.35の間で、その平均は0.17であるが、比較的大きい値を持つものは、木星の強力な重力の影響による。太陽系の中で最も値が小さいのは、海王星の衛星トリトンの0.000016である。

彗星の軌道離心率はほぼ1に近い。周期彗星は非常に長細い楕円軌道で1よりわずかに小さく、例えばハレー彗星は0.967である。非周期彗星は放物線に近い軌道を描き、やはり1に近い。例えばヘール・ボップ彗星は0.995086、マックノート彗星は1.000030である。前者の値は1より小さいため、実は楕円軌道で西暦4380年頃に再び現れる。一方、後者は双曲線軌道であり、太陽系を離れれば二度と戻ることはない。1980年に発見されたボーエル彗星は1.058と、太陽系内で観測された天体の中での最大記録であったが、2017年に発見された観測史上初の恒星間天体であるオウムアムアは1.199と極端な双曲線軌道を描いており、最大値を大きく更新した。その後、2019年に発見された2番目の恒星間天体であるボリソフ彗星は離心率がおよそ3.3と、最大値をさらに更新した。

観測された中で最も値が小さい（=真円に近い）軌道を持つ天体は、白色矮星EQ J190947-374414と連星になっているパルサーPSR J1909-3744の0.000000135である。

出典[編集]

関連項目[編集]

• 離心率
• ミランコビッチ・サイクル
• ベルトランの定理