古典ハイゼンベルク模型

古典ハイゼンベルク模型（こてんハイゼンベルクもけい、英: classical Heisenberg model, 古典ハイゼンベルクモデル）とは、統計力学に登場するモデル（模型）の一つで、強磁性やその他の現象を説明するために用いられる。n ベクトル模型の n = 3 の場合に相当する。

定義[編集]

このモデルは次のように定式化される。d 次元の格子を用意し、単位長を持つ3成分スピンベクトル

{\vec {s}}_{i}\in \mathbb {R} ^{3},|{\vec {s}}_{i}|=1\quad (1)

を各格子点に一つずつ配置する。

この系のハミルトニアンは次のように定義される。

{\mathcal {H}}=-\sum _{i,j}{\mathcal {J}}_{ij}{\vec {s}}_{i}\cdot {\vec {s}}_{j}\quad (2)

ここで係数

{\mathcal {J}}_{ij}={\begin{cases}J&{\text{if }}i,j{\text{ are neighbors}}\\0&{\text{else}}\end{cases}}

はスピン間の結合係数である。i 番目と j 番目のスピンが隣接していれば J, そうでなければ 0 の値をとる。

性質[編集]

ハイゼンベルク模型を記述・解明するための一般的な数学的表現や一般化については、ポッツ模型（英語版）にて解説する。注記すると、連続極限 (continuum limit) において (2) 式は次の運動方程式を与える。

{\vec {S}}_{t}={\vec {S}}\wedge {\vec {S}}_{xx}.\quad (3)

この方程式は連続古典ハイゼンベルク強磁性体方程式 (continuous classical Heisenberg ferromagnet equation) あるいは短くハイゼンベルク模型と呼ばれており、ソリトンにおいて可積分である。ランダウ＝リフシッツ方程式や石森方程式（英語版）などのように、いくつかの可積分あるいは非可積分な一般化が可能である。

1次元[編集]

長距離相互作用 $J_{x,y}\sim |x-y|^{-\alpha }$ の場合、 $\alpha >1$ であれば、熱力学極限は well defined である。 $α \geq 2$ であれば、磁性は 0 のままである。しかし、 $1 < α < 2$ （赤外境界）であれば、充分低い温度で磁性は正となる。

短距離相互作用の場合、外場が 0 であれば、自由境界を持つ最近接相互作用のn-ベクトルモデル(n-vector model)の一種であり、単純な厳密解が存在する。

2次元[編集]

長距離相互作用 $J_{x,y}\sim |x-y|^{-\alpha }$ の場合、 $α > 2$ であれば、熱力学極限は well defined である。 $α \geq 4$ であれば、磁性は 0 のままである。しかし、 $2 < α < 4$ （赤外境界）であれば、十分低い温度で磁性は正となる。