場の量子論におけるファインマンのスラッシュ記法（ファインマンのスラッシュきほう、Feynman slash notation） とは、ディラック場の研究においてファインマンによって導入された、4元ベクトルとガンマ行列 γ の縮約を表す記法: A /   ≡ γ μ A μ = γ μ A μ {\displaystyle...

} ファインマンダイアグラムの計算の目的には、普通は、これらに − i {\displaystyle -i} のファクタをかけてこれらを表すと便利である（記法の変更）。 ファインマンプロパゲーターは最初は一見不可解に見える性質をいくつか持っている。特に、交換子とな異なり、プロパテーターは光円錐の外側でも、空間的...

}(x)} である。この記法で書くと、古典電磁気学がローレンツ不変な理論であることが明らかである。等価原理により、電磁気学の記法を曲がった時空へ拡張することが簡単になる。 一般相対論の電磁場のラグランジアン密度も、上記のアインシュタイン・ヒルベルト作用を含んでいる。純粋な電磁場のラグランジアンは、正に物質ラグランジアン...

{2}}}{\begin{bmatrix}1&\sigma _{2}\\\sigma _{2}&-1\\\end{bmatrix}}} リチャード・ファインマンによって導入された記法を用いて、時空の添え字をもつベクトル量 pμ に対して p / ≡ γ μ p μ = γ μ p μ {\displaystyle p\!\...

の標準的表現に固有の表記法や法則を用いて、教育的見地で説明したものである。主に平面波の代数解に焦点を当てている。ローレンツ群の作用下におけるディラックスピノルについては触れていない。 本項はディラック表現におけるディラックスピノルに傾注したものである。これはガンマ行列の...

Majorana）は、相対論的な波動方程式である。ディラック方程式に類似するが、式には粒子の共役が含まれる。この方程式はイタリアの物理学者であるエットーレ・マヨラナ（Ettore Majorana）によって提出された。 マヨラナ方程式はファインマンの表記法での形式は以下の如くである： i ∂ / ψ − m ψ...

はファインマンのスラッシュ記法と呼ばれる。この式は仮想光子の運動量kについての積分であるので、フェルミ粒子の運動量pのみを変数とする関数となっている。さらにこの積分は、分子がd4k、分母がk3に比例するから、kについての1次発散を含むことが分かる。 フェルミ粒子の2点相関関数、すなわちファインマン...

ファインマンの教科書などでも同様の慣習が見られる。 普通に考えて、曖昧な解釈が可能な数式は避けなければならないものである（その意味ではそもそも暗黙の規則である優先順位は、どちらかといえば無くても良いようにしたほうが良いものだと言える）。そのために、組版などで可能であればスラッシュではなく分数の形の...